Մենք կառուցում ենք հողամաս Ք.

Եկեք հողամաս կառուցենք Մ մեթոդը բնորոշ կետեր... Մենք ճառագայթում կետեր ենք դասավորում. Դրանք ճառագայթի սկզբի և վերջի կետերն են ( Դ, Ա ), կենտրոնացված պահ ( Բ ), ինչպես նաև որպես բնորոշ կետ նշեք միատեսակ բաշխված բեռի կեսը ( Կ ) Պարաբոլիկ կորի կառուցման լրացուցիչ կետ է:

Որոշեք կետերում ճկման պահերը: Նշանների կանոնսմ. - .

Պահը ներառյալ ԻՆ կսահմանվի հետևյալ կերպ. Նախ, եկեք սահմանենք.

Կետ Դեպի վերցնել մեջտեղմիատեսակ բաշխված բեռ ունեցող տարածք:

Մենք հողամաս ենք կառուցում Մ ... Սյուժե ԱԲ – պարաբոլիկ կորը(հովանոցային կանոն), կայք ВД – ուղիղ թեք գիծ.

Aառագայթների համար սահմանեք աջակցության արձագանքներև հողամասի ճկման պահեր ( Մ) և կողային ուժեր (Ք).

1. Մենք նշում ենք աջակցում էտառեր ԲԱՅ եւ ԻՆ և անմիջական աջակցության արձագանքներ Ռ Ա եւ Ռ Բ .

Մենք կազմում ենք հավասարակշռության հավասարումներ.

Քննություն

Մենք գրում ենք արժեքները Ռ Ա եւ Ռ Բ վրա նախագծման սխեմա.

2. Դավադրություն կողային ուժերմեթոդը հատվածներ... Մենք տեղադրում ենք հատվածները բնորոշ վայրեր(փոփոխությունների միջև): Ծավալային թելով - 4 բաժին, 4 բաժին.

վրկ 1-1 շարժվել ձախ.

Բաժինը անցնում է հատվածի երկայնքով հետ միատեսակ բաշխված բեռ, նշեք չափը զ 1 հատվածի ձախ կողմում բաժնի մեկնարկից առաջ... Բաժնի երկարությունը 2 մ է: Նշանների կանոնհամար Ք - սմ.

Մենք կառուցում ենք գտնված արժեքով սյուժեՔ.

վրկ 2-2 թեքվեք աջ.

Բաժինը կրկին անցնում է հատվածով միատեսակ բաշխված բեռով, նշեք չափը զ 2 հատվածից դեպի հատվածի սկիզբ ՝ աջ կողմում: Բաժնի երկարությունը 6 մ է:

Մենք հողամաս ենք կառուցում Ք.

վրկ 3-3 թեքվեք աջ.

վրկ 4-4 թեքվում է աջ:

Մենք կառուցում ենք սյուժեՔ.

3. Շինարարություն գծապատկերներ Մմեթոդը բնորոշ կետեր.

Բնութագրական կետ- մի կետ, որը որևէ կերպ նկատելի է ճառագայթի վրա: Սրանք են կետերը ԲԱՅ, ԻՆ, ՀԵՏ, Դ և նաև մատնանշել Դեպի , որտեղ Ք=0 եւ կռում պահը ունի ծայրահեղություն... նաև մեջ մեջտեղկոնսուլներ, եկեք լրացուցիչ կետ դնենք Է, քանի որ այս հատվածում, միատեսակ բաշխված բեռի տակ, դիագրամը Մնկարագրված ծուռգիծ, և այն կառուցված է առնվազն երկայնքով 3 միավորներ:

Այսպիսով, կետերը տեղադրված են, մենք անցնում ենք դրանցում արժեքների որոշմանը կռում պահեր. Նշանների կանոն - տես..

Սյուժեներ Ա NA, մ.թ – պարաբոլիկ կորը(մեխանիկական արհեստների «հովանոց» կանոն կամ շինարարական արհեստների համար «առագաստանավի կանոն») DC, SV – ուղիղ թեք գծեր:

Պահը կետում Դ պետք է սահմանի ինչպես ձախ, այնպես էլ աջկետից Դ ... Այս արտահայտությունների հենց պահը Բացառված է... Կետում Դ ստանալ երկուարժեքներով հետ տարբերությունըգումարի չափով մ – ցատկելիր արժեքով:

Այժմ անհրաժեշտ է որոշել պահի կետը Դեպի (Ք= 0): Այնուամենայնիվ, նախ մենք սահմանում ենք կետի դիրքը Դեպի , նշելով հեռավորությունը դրանից մինչև հատվածի սկիզբ անհայտի կողմից ԱԱ .

Տ. Դեպի պատկանում է երկրորդբնորոշ վայր, այն կտրող ուժի հավասարումը(տես վերեւում)

Բայց կողային ուժը ներառյալ Դեպի հավասար է 0 , բայց զ 2 հավասար է անհայտի ԱԱ .

Մենք ստանում ենք հավասարումը.

Հիմա իմանալով ԱԱ, սահմանել պահը կետում Դեպի աջ կողմում:

Մենք կառուցում ենք հողամաս Մ ... Մենք իրականացնում ենք շինարարությունը մեխանիկականմասնագիտություններ, հետաձգում դրական արժեքներ վերզրոյական գծից և օգտագործելով հովանոցային կանոնը:

Տանիքի ճառագայթների տվյալ սխեմայի համար պահանջվում է կառուցել կտրող ուժի Q և ճկման պահի դիագրամներ և կատարել նախագծային հաշվարկ `ընտրելով շրջանաձև հատված:

Նյութ - փայտ, նախագծման նյութի դիմադրություն R = 10MPa, M = 14kN մ, q = 8kN / մ

Կառուցեք հողամասեր լուսարձակ ճառագայթկոշտ ներդիրով երկու եղանակ կա `սովորական, նախկինում որոշելով օժանդակ ռեակցիաները և առանց օժանդակ ռեակցիաները սահմանելու, եթե հաշվի առնենք հատվածները` ճառագայթի ազատ ծայրից դուրս գալով և ձախ հատվածը դեն նետելով: Եկեք կառուցենք գծապատկերներ սովորականճանապարհ.

1. Սահմանել աջակցության արձագանքներ.

Միատեսակ բաշխված բեռ քփոխարինել պայմանական ուժով Q = q 0.84 = 6.72 կՆ

Կոշտ ավարտի դեպքում կան երեք օժանդակ ռեակցիաներ `ուղղահայաց, հորիզոնական և պահ, մեր դեպքում հորիզոնական ռեակցիան 0 է:

Գտնել ուղղահայացաջակցության արձագանք Ռ Աեւ աջակցության պահը Մ Ահավասարակշռության հավասարումներից:

Աջ կողմում գտնվող առաջին երկու հատվածներում կտրող ուժ չկա: Միատեսակ բաշխված բեռով հատվածի սկզբում (աջ) Q = 0, կրկնօրինակում `արձագանքի մեծությունը Ռ Ա.
3. Կառուցելու համար մենք կկազմենք կայքերում դրանց որոշման արտահայտություններ: Մենք կառուցում ենք մանրաթելերի վրա պահերի դիագրամ, այսինքն. ճանապարհ դեպի ներքև:

(միայնակ պահերի դիագրամն արդեն կառուցվել է ավելի վաղ)

Լուծիր հավասարումը (1), կրճատիր այն EI- ով

Բացահայտված է ստատիկ անորոշությունը, «լրացուցիչ» արձագանքի իմաստը գտնված է: Դուք կարող եք սկսել գծագրել Q և M դիագրամներ ստատիկապես անորոշ ճառագայթի համար ... Էսքիզներ տվեք ճառագայթների տրված սխեմայի վրա և նշեք ռեակցիայի արժեքը Ռ բ... Այս ճառագայթի մեջ ներկառուցված ռեակցիաները կարող են բաց թողնվել, եթե մեկը շարժվի դեպի աջ:

Շինություն գծապատկերներ Qստատիկորեն անորոշ ճառագայթի համար

Հողամաս Ք.

Դավադրություն Մ

Մենք սահմանում ենք Մ ծայրահեղական կետում `կետում Դեպի... Նախ, եկեք որոշենք դրա դիրքը: Եկեք դրա հեռավորությունը նշենք որպես անհայտ » ԱԱ". Հետո

Մենք կառուցում ենք դիագրամ Մ.

I-բաժնում կտրվածքի լարումների որոշում... Հաշվի առեք հատվածը I-beam. S x = 96,9 սմ 3; Yx = 2030 սմ 4; Q = 200 kN

Շեղման լարվածությունը որոշելու համար կիրառեք բանաձեւը, որտեղ Q- ը կտրվածքի ուժն է հատվածում, S x 0- ը մասի ստատիկ պահն է խաչմերուկգտնվում է շերտի մի կողմում, որում որոշվում են կտրման լարումները, I x- ը ամբողջ խաչմերուկի իներցիայի պահն է, b հատվածի լայնությունն է այն վայրում, որտեղ որոշվում է կտրման լարվածությունը

Եկեք հաշվենք առավելագույնըկտրող սթրես.

Մենք հաշվարկում ենք ստատիկ պահը վերին դարակ.

Հիմա եկեք հաշվենք կտրող սթրեսներ.

Մենք կառուցում ենք կտրող սթրեսի դիագրամ.

Նախագծման և ստուգման հաշվարկներ: Ներքին ուժերի կառուցված դիագրամներով ճառագայթի համար երկայնքով ուժի վիճակից ընտրեք խաչմերուկ երկու ալիքների տեսքով նորմալ լարման... Ստուգեք ճառագայթի ուժը `օգտագործելով կտրող ուժի պայմանը և էներգիայի ուժի չափանիշը: Հաշվի առնելով.

Եկեք ցույց տանք կառուցվածքով ճառագայթը հողամասեր Q և M

Ըստ ճկման պահերի դիագրամի, դա վտանգավոր է բաժին C,որտեղ M C = M max = 48.3kNm:

Նորմալ սթրեսների ուժի պայմանքանզի տրված ճառագայթն ունի ձև σ max = M C / W X ≤σ adm.Պահանջվում է ընտրել խաչմերուկ երկու ալիքներից:

Որոշեք պահանջվող հաշվարկված արժեքը հատվածի դիմադրության առանցքային պահը.

Երկու ալիքների տեսքով բաժնի համար, ըստ մեր ընդունման երկու ալիք №20а, յուրաքանչյուր ալիքի իներցիայի պահը I x = 1670 սմ 4, ապա ամբողջ հատվածի դիմադրության առանցքային պահը.

Գերլարում (ցածր լարում)վտանգավոր կետերում մենք հաշվարկում ենք բանաձևով. Հետո ստանում ենք ցածր լարման:

Այժմ եկեք ստուգենք ճառագայթի ուժը ՝ ելնելով դրանից ուժի պայմաններ կտրող սթրեսների համար:Համաձայն կտրող ուժի դիագրամ վտանգավորհատվածներն են օդանավերի հատվածի և D հատվածի վրա:Ինչպես տեսնում եք գծապատկերից, Q max = 48.9 kN:

Առաձգական ուժի վիճակնման է:

Թիվ 20 ա ալիքի համար. S x 1 = 95.9 սմ 3 տարածքի ստատիկ պահ, I x 1 = 1670 սմ 4 հատվածի իներցիայի պահ, պատի հաստություն d 1 = 5.2 մմ, միջին հաստությունըդարակներ t 1 = 9.7 մմ, ալիքի բարձրությունը h 1 = 20 սմ, դարակի լայնությունը b 1 = 8 սմ:

Լայնակի համար երկու ալիքների բաժիններ.

S x = 2S x 1 = 2 · 95.9 = 191.8 սմ 3,

I x = 2I x 1 = 2 1670 = 3340 սմ 4,

b = 2d 1 = 2 0.52 = 1.04 սմ:

Որոշեք արժեքը առավելագույն կտրման լարվածություն.

τ max = 48.9 · 10 3 · 191.8 · 10 −6 / 3340 · 10 −8 · 1.04 · 10 −2 = 27 ՄՊա:

Ինչպես երեւում է, τ max<τ adm (27 ՄՊա<75МПа).

Հետեւաբար, ուժի պայմանը բավարարված է:

Մենք ճառագայթի ուժը ստուգում ենք ըստ էներգիայի չափանիշի.

Քննարկումից հողամասեր Q և Mհետևում է դրան C հատվածը վտանգավոր է,որոնցում գործում են M C = M max = 48.3 kNm և Q C = Q max = 48.9 kN:

Մենք կիրականացնենք սթրեսի վիճակի վերլուծություն C բաժնի կետերում

Մենք սահմանում ենք նորմալ և կտրող սթրեսներմի քանի մակարդակներում (նշված է հատվածի գծապատկերում)

Մակարդակ 1-1 ՝ y 1-1 = h 1/2 = 20/2 = 10 սմ:

Նորմալ և շոշափող Լարման:

Գլխավոր հիմնական Լարման:

Մակարդակ 2−2: y 2-2 = h 1/2-t 1 = 20 / 2−0.97 = 9.03 սմ:

Հիմնական լարումները.

Մակարդակ 3−3 ՝ y 3-3 = h 1/2-t 1 = 20 / 2−0.97 = 9.03 սմ:

Նորմալ և կտրող սթրեսներ.

Հիմնական լարումները.

Arայրահեղ կտրվածքի սթրեսներ.

Մակարդակ 4-4: y 4-4 = 0:

(մեջտեղում, նորմալ սթրեսները հավասար են զրոյի, շոշափելի լարումները `առավելագույնը, դրանք հայտնաբերվել են կտրող սթրեսներով ուժը ստուգելիս)

Հիմնական լարումները.

Arայրահեղ կտրվածքի սթրեսներ.

Մակարդակ 5-5:

Նորմալ և կտրող սթրեսներ.

Հիմնական լարումները.

Arայրահեղ կտրվածքի սթրեսներ.

Մակարդակ 6-6:

Նորմալ և կտրող սթրեսներ.

Հիմնական լարումները.

Arայրահեղ կտրվածքի սթրեսներ.

Մակարդակ 7-7:

Նորմալ և կտրող սթրեսներ.

Հիմնական լարումները.

Arայրահեղ կտրվածքի սթրեսներ.

Կատարված հաշվարկներին համապատասխան լարվածության դիագրամներ σ, τ, σ 1, σ 3, τ max և τ minցուցադրվում են Նկ.

Վերլուծությունսրանցից դիագրամը ցույց է տալիսոր ճառագայթի հատվածում վտանգավոր կետերը գտնվում են 3-3 մակարդակում (կամ 5-5)), որի մեջ:

Օգտագործելով ուժի էներգիայի չափանիշ,ստանալ

Համարժեք և թույլատրելի սթրեսների համեմատությունից հետևում է, որ ուժի պայմանը նույնպես բավարարված է

(135.3 ՄՊա<150 МПа).

Շարունակական ճառագայթը բեռնված է բոլոր բացվածքներում: Ստեղծեք Q և M գծապատկերներ շարունակական ճառագայթի համար:

1. Որոշեք ստատիկ անորոշության աստիճանըճառագայթներ ըստ բանաձևի.

n = Con -3 = 5-3 = 2,որտեղ Sop - անհայտ ռեակցիաների քանակը, 3 - ստատիկայի հավասարումների թիվը... Այս ճառագայթը լուծելու համար ձեզ հարկավոր է երկու լրացուցիչ հավասարումներ:

2. Նշել թվեր աջակցում է զրոյովորպեսզի ( 0,1,2,3 )

3. Նշել span թվեր առաջինիցորպեսզի ( v 1, v 2, v 3)

4. Յուրաքանչյուր span համարվում է պարզ ճառագայթև կառուցեք գծապատկերներ յուրաքանչյուր պարզ ճառագայթի համար Ք և Մ.Ինչ վերաբերում է պարզ հենարան, մենք կնշենք ցուցանիշով «0», Ինչ վերաբերում է չկտրվածճառագայթ, մենք կնշենք առանց այս ցուցանիշի:Այսպիսով, ճկման ուժն ու ճկման պահն են պարզ ճառագայթի համար:

Հաշվի առեք 1 -ին ճառագայթ

Մենք սահմանում ենք մտացածին ռեակցիաներ առաջին ճառագայթի համարըստ աղյուսակային բանաձևերի (տես աղյուսակը «Հորինված սատարման արձագանքները ....»)

2 -րդ միջակայքի ճառագայթ

3 -րդ տարածության ճառագայթ

5. Մենք կազմում ենք 3 վայրկյան հավասարություն երկու կետերի համար- միջանկյալ հենարաններ - աջակցություն 1 և աջակցություն 2:Սա կլինի երկու բացակայում է հավասարումը ՝ խնդիրը լուծելու համար:

3 պահի ընդհանուր հավասարում.

Կետի (աջակցության) համար 1 (n = 1):

2 -րդ կետի (աջակցության) համար (n = 2):

Մենք փոխարինում ենք բոլոր հայտնի մեծությունները, հաշվի առեք դա պահը զրոյական աջակցության և երրորդ հենարանի վրա հավասար են զրոյի, M 0 = 0; M 3 = 0

Այնուհետեւ մենք ստանում ենք.

Մ 2 -ի համար առաջին հավասարումը բաժանել 4 -րդ գործոնի

Երկրորդ հավասարումը բաժանեք M2- ի 20 գործակիցով

Եկեք լուծենք հավասարումների այս համակարգը.

Առաջին հավասարումից հանել երկրորդը, մենք ստանում ենք.

Փոխարինեք այս արժեքը ցանկացած հավասարման մեջ և գտեք Մ 2

Aառագայթների ուղիղ մաքուր ճկումով նրա խաչմերուկներում առաջանում են միայն նորմալ սթրեսներ: Երբ ճկման մոմենտի արժեքը M- ի հատվածում փոքր է որոշակի արժեքից, չեզոք առանցքին ուղղահայաց խաչմերուկի y առանցքի երկայնքով նորմալ սթրեսների բաշխումը բնութագրող դիագրամը (Նկար 11.17, ա) ունի նկ. 11.17, բ. Այս դեպքում ամենաբարձր սթրեսները հավասար են: Երբ ճկման պահը մեծանում է, նորմալ սթրեսները մեծանում են, մինչև դրանց ամենաբարձր արժեքները (չեզոք առանցքից ամենահեռու մանրաթելերում) հավասարվեն զիջման ուժին (նկ. 11.17, գ) ; մինչդեռ ճկման պահը հավասար է վտանգավոր արժեքին.

Theկման պահի ավելացումով, որը գերազանցում է վտանգավոր արժեքը, զիջման կետին հավասար սթրեսներ են առաջանում ոչ միայն չեզոք առանցքից ամենահեռու մանրաթելերում, այլև որոշակի խաչմերուկային գոտում (նկ. 11.17, դ); այս գոտում նյութը գտնվում է պլաստիկ վիճակում: Բաժնի միջին մասում սթրեսներն ավելի փոքր են, քան զիջման կետը, այսինքն ՝ այս մասի նյութը դեռ առաձգական վիճակում է:

Կռումային պահի հետագա աճով պլաստիկ գոտին տարածվում է չեզոք առանցքի ուղղությամբ, իսկ առաձգական գոտու չափերը նվազում են:

Theկման պահի որոշակի սահմանափակող արժեքով, որը համապատասխանում է ճկման համար ձողի հատվածի կրողունակության լիակատար սպառմանը, առաձգական գոտին անհետանում է, իսկ պլաստիկ վիճակի գոտին զբաղեցնում է ամբողջ խաչմերուկի տարածքը (Նկար 11.17, ե) Այս դեպքում հատվածում ձեւավորվում է այսպես կոչված պլաստիկ ծխնին (կամ եկամտաբերությունը):

Ի տարբերություն իդեալական ծխնու, որը չի ընկալում պահը, պլաստիկ ծխնու մեջ գործում է մշտական ​​պահ: Պլաստիկ ծխնին միակողմանի է. Այն անհետանում է, երբ հակառակ նշանի պահերը գործում են ձողի վրա կամ երբ ճառագայթը բեռնաթափվում է:

Սահմանափակող ճկման պահի արժեքը որոշելու համար ճառագայթի խաչմերուկի հատվածում, որը գտնվում է չեզոք առանցքի վերևում, տարրական հարթակ, որը գտնվում է չեզոք առանցքից հեռավորության վրա, իսկ չեզոք առանցքի տակ գտնվող մասում ՝ ա. հարթակ, որը գտնվում է չեզոք առանցքից հեռավորության վրա (Նկար 11.17, ա):

Տարրական նորմալ ուժը, որը գործում է տեղում սահմանափակող վիճակում, հավասար է, և չեզոք առանցքի մասին դրա պահը նման է տեղում գործող նորմալ ուժի պահին հավասար է: Այս երկու պահերն էլ ունեն նույն նշանները: Սահմանափակող պահի արժեքը հավասար է չեզոք առանցքի նկատմամբ բոլոր տարրական ուժերի մոմենտի.

որտեղ են, համապատասխանաբար, խաչմերուկի վերին և ստորին հատվածների ստատիկ պահերը `չեզոք առանցքի համեմատ:

Գումարը կոչվում է դիմադրության առանցքային պլաստիկ պահ և նշվում է

(10.17)

Հետեւաբար,

(11.17)

Կռում կատարելիս լայնական հատվածում երկայնական ուժը հավասար է զրոյի, և, հետևաբար, հատվածի սեղմված գոտու մակերեսը հավասար է ձգվող գոտու մակերեսին: Այսպիսով, պլաստիկ ծխնուն համընկնող հատվածում չեզոք առանցքը այս խաչմերուկը բաժանում է երկու հավասար մասերի: Հետեւաբար, ասիմետրիկ խաչաձեւ հատվածով չեզոք առանցքը սահմանափակող վիճակում չի անցնում հատվածի ծանրության կենտրոնով:

Թույլ տվեք (11.17) բանաձևով որոշել h և լայնություն b բարձրությամբ ուղղանկյուն հատվածի ձողի սահմանափակման պահի արժեքը.

Այն պահի վտանգավոր արժեքը, երբ նորմալ սթրեսների դիագրամն ունի այն ձևը, որը ցույց է տրված Նկ. 11.17, մեջ, ուղղանկյուն հատվածի համար որոշվում է բանաձևով

Վերաբերմունք

Շրջանաձեւ հատվածի համար I- ճառագայթի համար a հարաբերակցությունը

Եթե ​​ճկման ճառագայթը ստատիկորեն սահմանելի է, ապա դրա մեջ պահը առաջացրած բեռի հեռացումից հետո նրա խաչմերուկում ճկման պահը հավասար է զրոյի: Չնայած դրան, խաչմերուկում նորմալ սթրեսները չեն անհետանում: Պլաստիկ փուլում նորմալ սթրեսների դիագրամը (նկ. 11.17, ե) դրված է առաձգական փուլում սթրեսների դիագրամի վրա (նկ. 11.17, ե), նման է նկ. 11.17, բ, քանի որ բեռնաթափման ընթացքում (որը կարելի է դիտարկել որպես հակառակ նշանի պահով բեռ) նյութը իրեն պահում է առաձգականի պես:

Կռում պահը, որը համապատասխանում է նկ. 11.17, ե, բացարձակ արժեքով հավասար է, քանի որ միայն այս պայմանով ճառագայթի խաչմերուկում `պահի և M- ի գործողությունից, ընդհանուր պահը զրո է: Դիագրամի վրա ամենամեծ շեշտը (Նկար 11.17, ե) որոշվում է արտահայտությունից

Նկարում ներկայացված սթրեսային դիագրամների ամփոփում: 11.17, e, f, մենք ստանում ենք նկ. 11.17, է. Այս դիագրամը բնութագրում է լարվածության բաշխումը պահը առաջացրած բեռի հեռացումից հետո: Նման դիագրամով հատվածում ճկման պահը (ինչպես նաև երկայնական ուժը) հավասար է զրոյի:

Առաձգական սահմանից այն կողմ ծռվելու հայտարարված տեսությունը օգտագործվում է ոչ միայն մաքուր ճկման դեպքում, այլև լայնակի ճկման դեպքում, երբ ճկման պահից բացի, լայնակի ուժ է գործում նաև ճառագայթի լայնակի հատվածում .

Եկեք այժմ որոշենք P- ի ուժի սահմանափակ արժեքը ստատիկորեն որոշելի ճառագայթի համար, որը ցույց է տրված Նկ. 12.17, ա. Այս ճառագայթի ճկման պահի դիագրամը ներկայացված է Նկ. 12.17, բ. Ամենամեծ ճկման պահը տեղի է ունենում բեռի տակ, որտեղ այն հավասար է:

Այս դեպքում բեռի տակ գտնվող հատվածում ճկման պահը հավասար է

Պայմանից մենք գտնում ենք [տես. բանաձեւ (11.17)]

Այժմ եկեք հաշվենք վերջնական բեռը ստատիկորեն անորոշ ճառագայթի համար: Եկեք, որպես օրինակ, դիտենք Նկարում պատկերված երկու անգամ ստատիկորեն անորոշ հաստատուն հատվածի ճառագայթը: 13.17, ա. Beառագայթի ձախ ծայրը խստորեն սեղմված է, իսկ աջ ծայրը B- ն ապահովված է պտույտից և ուղղահայաց տեղաշարժից:

Եթե ​​ճառագայթում լարվածությունները չեն գերազանցում համաչափության սահմանը, ապա ճկման պահերի դիագրամն ունի Նկ. 13.17, բ. Այն կառուցված է ճառագայթը սովորական մեթոդների կիրառմամբ հաշվարկելու արդյունքներից, օրինակ ՝ օգտագործելով երեք պահի հավասարումներ: Ամենամեծ հավասար ճկման պահը տեղի է ունենում դիտված ճառագայթի ձախ աջակցության հատվածում: Բեռի արժեքի դեպքում այս հատվածում ճկման պահը հասնում է վտանգավոր արժեքի, որը առաջացնում է չեզոք առանցքից ամենահեռու ճառագայթային մանրաթելերում թողունակության հավասար լարումների առաջացում:

Բեռի ավելացումը նշված արժեքի նկատմամբ հանգեցնում է այն բանին, որ ձախ աջակողմյան հատվածում ճկման պահը հավասար է սահմանափակող արժեքին, և այս հատվածում հայտնվում է պլաստիկ ծխնին: Այնուամենայնիվ, ճառագայթի կրողունակությունը դեռ լիովին սպառված չէ:

Բեռի որոշակի արժեքի հետագա ավելացման դեպքում պլաստիկ ծխնիները հայտնվում են նաև B և C հատվածներում: Երեք ծխնիների առաջացման արդյունքում ճառագայթը, սկզբում երկու անգամ ստատիկորեն անորոշ, դառնում է երկրաչափական փոփոխական (վերածվում է մեխանիզմի) . Underառագայթի այս վիճակը (երբ դրանում հայտնվում են երեք պլաստիկ ծխնիներ) սահմանափակ է և համապատասխանում է նրա կրողունակության լիակատար սպառմանը. բեռի հետագա աճը անհնար է դառնում:

Վերջնական բեռի արժեքը կարող է սահմանվել առանց առաձգական փուլում փնջի աշխատանքը ուսումնասիրելու և պլաստիկ ծխնիների ձևավորման հաջորդականությունը հստակեցնելու:

Կռում պահեր բաժիններում: A, B և C (որոնցում հայտնվում են պլաստիկ ծխնիներ) սահմանափակող վիճակում համապատասխանաբար հավասար են, և, հետևաբար, ճառագայթի սահմանափակող վիճակում ճկման պահերի դիագրամն ունի Նկ. 13.17, ժ. Այս դիագրամը կարող է ներկայացվել որպես երկու դիագրամից բաղկացած. Առաջինը (նկ. 13.17, դ) ուղղանկյուն ուղղանկյուն է և առաջանում է երկու հենարանների վրա ընկած պարզ ճառագայթի ծայրերում կիրառվող մոմենտների պատճառով (նկ. 13.17, դ); երկրորդ դիագրամը (Նկար 13.17, ե) ամենամեծ եռանդով եռանկյուն է և առաջանում է պարզ ճառագայթի վրա ազդող բեռի պատճառով (Նկար 13.17, է.

Հայտնի է, որ P ուժը, որը գործում է պարզ ճառագայթի վրա, առաջացնում է ճկման պահ բեռի տակ ընկած հատվածում, որտեղ a են և բեռից մինչև ճառագայթի ծայրերը: Քննարկվող դեպքում (նկ.

Եվ, հետևաբար, բեռի տակ պահը

Բայց այս պահը, ինչպես ցույց է տրված (նկ. 13.17, ե), հավասար է

Սահմանափակ բեռները միևնույն ձևով սահմանվում են ստատիկապես անորոշ ճառագայթի յուրաքանչյուր տարածքի համար: Որպես օրինակ, հաշվի առեք նկ. 14.17, ա.

Սահմանափակող վիճակում, որը համապատասխանում է ճառագայթի կրողունակության լիակատար սպառմանը նրա յուրաքանչյուր բացվածքում, ճկման պահերի դիագրամն ունի նկ. 14.17, բ. Այս դիագրամը կարելի է համարել բաղկացած երկու դիագրամներից, որոնք կառուցված են այն ենթադրության հիման վրա, որ յուրաքանչյուր բացվածք պարզ ճառագայթ է, որը ընկած է երկու հենարանների վրա. Նկար 14.17, դ) առաջացած բացվածքներում կիրառվող վերջնական բեռների պատճառով:

Նկ. 14.17, g հավաքածու:

Այս արտահայտություններում

Theառագայթների յուրաքանչյուր հատվածի համար վերջնական բեռի ստացված արժեքը կախված չէ մնացած բացվածքների բեռների բնույթից և մեծությունից:

Վերլուծված օրինակից կարելի է տեսնել, որ ստատիկորեն անորոշ ճառագայթի հաշվարկը կրողունակությամբ պարզվում է ավելի պարզ, քան առաձգական փուլով հաշվարկը:

Մի փոքր այլ կերպ, շարունակական ճառագայթը հաշվարկվում է կրողունակության տեսանկյունից այն դեպքերում, երբ, ի լրումն յուրաքանչյուր հատվածի բեռի բնույթի, սահմանվում են նաև տարբեր բացվածքների բեռների արժեքների միջև հարաբերությունները: Այս դեպքերում, վերջնական բեռը համարվում է այն բեռը, որի ընթացքում ճառագայթի կրողունակությունը սպառվում է ոչ թե բոլոր, այլ դրա մի հատվածներում:

Առավելագույն թույլատրելի բեռը որոշվում է արժեքները ստանդարտ անվտանգության գործոնի վրա բաժանելով:

Շատ ավելի դժվար է որոշել վերջնական բեռները ուժի ճառագայթով ՝ ուղղված ոչ միայն վերևից ներքև, այլև ներքևից վերև, ինչպես նաև կենտրոնացված պահերի գործողության ներքո:

29-10-2012: Անդրեյ

Կռումային պահի բանաձևում կա հենարանների վրա կոշտ զսպվածություն ունեցող ճառագայթի տառասխալ (ներքևից 3 -րդ). Երկարությունը պետք է քառակուսի լինի: Հենարանների վրա կոշտ սեղմված ճառագայթով առավելագույն շեղման բանաձևում կա տառասխալ (3 -րդը ներքևից). Պետք է լինի առանց «5» -ի:

29-10-2012: Դոկտոր Լոմ

Այո, իսկապես, պատճենելուց հետո եղել են խմբագրման որոշ սխալներ: Այս պահին սխալները շտկված են, շնորհակալություն ուշադրության համար:

01-11-2012: Վիկ

վերևից հինգերորդ օրինակի բանաձևի սխալ մուտքագրում (x- ի և el- ի կողքին աստիճանները շփոթված են)

01-11-2012: Դոկտոր Լոմ

Եվ դա ճիշտ է: Ուղղվել է: Շնորհակալություն ուշադրության համար.

10-04-2013: թրթռալ

T.1 2.2 Mmax բանաձևում, թվում է, a- ից հետո բավարար քառակուսի չկա:

11-04-2013: Դոկտոր Լոմ

Ճիշտ. Այս բանաձևը ես պատճենել եմ «Նյութերի ամրության մասին ձեռնարկից» (խմբագրել է Ս. Ֆ. Ֆեսիկը, 1982 թ., Էջ 80) և նույնիսկ չեմ նկատել, որ նման չափագրմամբ նույնիսկ չափսերը չեն պահպանվում: Հիմա ես ամեն ինչ հաշվել եմ անձամբ, իսկապես «ա» հեռավորությունը քառակուսի կլինի: Այսպիսով, պարզվում է, որ գրամեքենան մի փոքր վատ գնահատական ​​է կորցրել, և ես ընկել եմ այս կորեկի վրա: Ուղղվել է: Շնորհակալություն ուշադրության համար.

02-05-2013: Տիմկո

Բարի երեկո, ես կցանկանայի հարցնել ձեզ Աղյուսակ 2 -ում, սխեմա 2.4, հետաքրքրվա՞ծ եք «թռիչքի պահ» բանաձևով, որտեղ X ինդեքսը պարզ չէ: Կարո՞ղ եք պատասխանել)

02-05-2013: Դոկտոր Լոմ

Աղյուսակ 2 -ի լուսարձակ ճառագայթների համար ստատիկ հավասարակշռության հավասարումը գծվել է ձախից աջ, այսինքն. կոորդինատների ծագումը դիտարկվում էր որպես կոշտ հենարանի կետ: Այնուամենայնիվ, եթե հաշվի առնենք հայելային լուսարձակ, որը աջ կողմում ունի կոշտ հենարան, ապա այդպիսի ճառագայթի համար պահի հավասարումը շատ ավելի պարզ կլինի, օրինակ ՝ 2.4 Мх = qx2 / 6 համար, ավելի ճշգրիտ - qx2 / 6, քանի որ այժմ ենթադրվում է, որ եթե գծապատկերային պահերը գտնվում են վերևում, ապա պահը բացասական է:
Նյութի նկատմամբ դիմադրության տեսանկյունից, պահի նշանը բավականին պայմանական հասկացություն է, քանի որ այն խաչմերուկում, որի համար որոշվում է ճկման պահը, դեռ գործում են ինչպես ճնշման, այնպես էլ առաձգական սթրեսներ: Հիմնական բանը, որ պետք է հասկանալ, այն է, որ եթե դիագրամը գտնվում է վերևում, ապա առաձգական սթրեսները կգործեն հատվածի վերին մասում և հակառակը:
Աղյուսակում կոշտ աջակցության վրա պահերի մինուսը նշված չէ, սակայն բանաձևերը կազմելիս հաշվի է առնվել պահի գործողության ուղղությունը:

25-05-2013: Դմիտրի

Ասացեք խնդրում եմ, որ ճառագայթի երկարության և տրամագծի ո՞ր հարաբերակցությամբ են այդ բանաձևերը վավեր:
Ես ուզում եմ իմանալ, արդյոք այն կհամապատասխանի միայն երկար ճառագայթների համար, որոնք օգտագործվում են շենքերի կառուցման մեջ, կամ այն ​​կարող է օգտագործվել նաև մինչև 2 մ երկարությամբ առանցքների շեղումները հաշվարկելու համար: Խնդրում եմ պատասխանել այսպես l / D> ...

25-05-2013: Դոկտոր Լոմ

Դմիտրի, ես արդեն ձեզ ասացի, որ պտտվող հանքերի նախագծման տարբեր սխեմաներ կլինեն: Այնուամենայնիվ, եթե լիսեռը գտնվում է անշարժ վիճակում, ապա այն կարելի է համարել որպես ճառագայթ, և կարևոր չէ, թե որն է դրա հատվածը ՝ կլոր, քառակուսի, ուղղանկյուն կամ այլ: Այս նախագծային սխեմաներն առավել ճշգրիտ են արտացոլում ճառագայթի վիճակը լ / Դ> 10 -ում, 5 հարաբերակցությամբ

25-05-2013: Դմիտրի

Շնորհակալություն պատասխանի համար: Կարո՞ղ եք նաև նշել այն գրականությունը, որին կարող եմ անդրադառնալ իմ աշխատանքում:
Ուզում եք ասել, որ պտտվող լիսեռների համար պտտվող պտուտակների պատճառով տարբեր սխեմաներ կլինե՞ն: Ես չգիտեմ, թե որքանով է դա կարևոր, քանի որ տեխնիկական ձեռնարկը ասում է, որ պտույտի դեպքում լիսեռի վրա պտտվող մոմենտի բերած շեղումը շատ փոքր է ՝ կտրող ուժի ճառագայթային բաղադրիչից շեղման համեմատ: Ինչ եք կարծում?

25-05-2013: Դոկտոր Լոմ

Ես չգիտեմ, թե ինչ խնդիր եք լուծում, և, հետևաբար, դժվար է բովանդակային զրույց վարել: Ես կփորձեմ այլ կերպ բացատրել իմ միտքը:
Շենքերի կառուցվածքների, մեքենաների մասերի և այլնի հաշվարկը, որպես կանոն, բաղկացած է երկու փուլից ՝ 1. հաշվարկ ըստ առաջին խմբի սահմանափակող վիճակների `այսպես կոչված ուժի հաշվարկ, երկրորդ խումբ. Երկրորդ խմբի սահմանափակող վիճակների հաշվարկման տեսակներից է շեղման հաշվարկը:
Ձեր դեպքում, իմ կարծիքով, ուժի հաշվարկն ավելի կարևոր կլինի: Ավելին, այսօր կա ուժի 4 տեսություն, և այդ տեսություններից յուրաքանչյուրի հաշվարկը տարբեր է, բայց բոլոր տեսություններում հաշվարկը հաշվի է առնում ինչպես ճկման, այնպես էլ ոլորող մոմենտի ազդեցությունը:
Մեծ ոլորող մոմենտի ազդեցության տակ շեղումը տեղի է ունենում այլ հարթությունում, սակայն այն դեռ հաշվի է առնվում հաշվարկներում: Եվ արդյոք այս շեղումը փոքր է, թե մեծ - հաշվարկը ցույց կտա:
Ես մասնագիտացած չեմ մեքենաների մասերի և մեխանիզմների հաշվարկման մեջ, և, հետևաբար, չեմ կարող մատնանշել այս հարցի վերաբերյալ հեղինակավոր գրականությունը: Այնուամենայնիվ, մեքենայի բաղադրիչների և մասերի նախագծման ինժեների ցանկացած տեղեկատու գրքում այս թեման պետք է պատշաճ կերպով բացահայտվի:

25-05-2013: Դմիտրի

Հետո կարո՞ղ եմ ձեզ հետ հաղորդակցվել փոստով կամ Skype- ով: Ես ձեզ կասեմ, թե ինչպիսի աշխատանք եմ կատարում և ինչի համար էին նախորդ հարցերը:
փոստ: [էլփոստը պաշտպանված է]
Skype: dmytrocx75

25-05-2013: Դոկտոր Լոմ

Կարող եք գրել ինձ, կայքում էլեկտրոնային փոստի հասցեներ գտնելը դժվար չէ: Բայց ես անմիջապես կզգուշացնեմ ձեզ, ես ոչ մի հաշվարկով չեմ զբաղվում և գործընկերության պայմանագրեր չեմ կնքում:

08-06-2013: Վիտալի

Հարց 2 -րդ սեղանին, տարբերակ 1.1, շեղման բանաձև: Խնդրում եմ հստակեցնել չափը:
Q - կիլոգրամներով:
լ - սանտիմետրերով:
E - կգգ / սմ 2 -ում:
I - սմ 4:
Correctի՞շտ է դա: Ինչ -որ տարօրինակ արդյունքներ են ձեռք բերվում:

09-06-2013: Դոկտոր Լոմ

Rightիշտ է, ելքը սանտիմետր է:

20-06-2013: Եվգենի Բորիսովիչ

Բարեւ. Օգնիր ինձ դա պարզել: Մենք հանգստյան կենտրոնի մոտ ունենք ամառային փայտե բեմ ՝ 12,5 x 5,5 մետր չափսերով, տրիբունայի անկյուններում տեղադրված են 100 մմ տրամագծով մետաղական խողովակներ: Նրանք ստիպված են տանիք պատրաստել ֆերմայի տիպի (ցավալի է, որ նկարը հնարավոր չէ ամրացնել), ծածկը պոլիկարբոնատ է, ամրակները պատրաստված են պրոֆիլային խողովակից (քառակուսի կամ ուղղանկյուն), հարց կա Իմ աշխատանքը. Դուք չեք անի, մենք կրակելու ենք: Ես ասում եմ, որ դա չի աշխատի, բայց վարչակազմը, իմ ղեկավարի հետ միասին, ասում են, որ ամեն ինչ կաշխատի: Ինչպե՞ս լինել:

20-06-2013: Դոկտոր Լոմ

22-08-2013: Դմիտրի

Եթե ​​ճառագայթը (բարձ սյունակի տակ) ընկած է խիտ հողի վրա (ավելի ճիշտ, այն թաղված է սառեցման խորությունից ցածր), ապա ինչպիսի՞ սխեմայով է պետք նման ճառագայթը հաշվարկել: Ինտուիցիան թելադրում է, որ «երկու հենարանի վրա» տարբերակը հարմար չէ, և որ ճկման պահը պետք է զգալիորեն պակաս լինի:

22-08-2013: Դոկտոր Լոմ

Հիմնադրամների հաշվարկը առանձին մեծ թեմա է: Բացի այդ, ամբողջովին պարզ չէ, թե ինչպիսի ճառագայթի մասին է խոսքը: Եթե ​​մենք նկատի ունենք բարձ սյունակային հիմքի սյունակի համար, ապա այդպիսի բարձի հաշվարկման հիմքը հողի ուժն է: Պահոցի խնդիրն այն է, որ բեռը սյունակից դեպի հիմք վերաբաշխի: Որքան ցածր է ուժը, այնքան մեծ է բարձի մակերեսը: Կամ, որքան մեծ է բեռը, այնքան մեծ է բարձի մակերեսը ՝ նույն հողի ամրության համար:
Եթե ​​մենք խոսում ենք grillage- ի մասին, ապա կախված դրա կառուցվածքի մեթոդից, այն կարող է հաշվարկվել որպես ճառագայթ երկու հենարանների վրա, կամ որպես ճառագայթ առաձգական հիմքի վրա:
Ընդհանուր առմամբ, սյունակային հիմքերի հաշվարկման ժամանակ պետք է առաջնորդվել SNiP 2.03.01-84 պահանջներով:

23-08-2013: Դմիտրի

Սա վերաբերում է սյունակային հիմքի սյունակի համար նախատեսված բարձին: Բարձի երկարությունը և լայնությունը արդեն որոշվել են `ելնելով հողի բեռից և ուժից: Բայց բարձի բարձրությունը և դրա մեջ ամրացման քանակը հարցականի տակ են: Ես ուզում էի անալոգիայի միջոցով հաշվարկել «Երկաթբետոնե ճառագայթների հաշվարկ» հոդվածը, բայց ես կարծում եմ, որ ամբողջովին ճիշտ չի լինի գետնին ընկած բարձի մեջ ճկման պահի հաշվարկը, ինչպես երկու կախովի հենարանների ճառագայթում: Հարցն այն է. Ըստ դիզայնի ո՞ր սխեմայի հաշվարկել բարձի ճկման պահը:

24-08-2013: Դոկտոր Լոմ

Ձեր դեպքում ամրապնդման բարձրությունը և հատվածը որոշվում են ըստ լուսարձակների ճառագայթների (լայնքի և բարձի երկարության երկայնքով): Սխեման 2.1. Միայն ձեր դեպքում աջակցության արձագանքը սյունակի բեռն է, ավելի ճիշտ `սյունակի բեռի մի մասը, իսկ միատեսակ բաշխված բեռը` հողի դիմադրությունը: Այլ կերպ ասած, նշված նախագծման սխեման պետք է շրջվի:
Բացի այդ, եթե հիմքի վրա բեռը փոխանցվում է էքսցենտրիկորեն բեռնված սյունակից կամ ոչ միայն սյունակից, ապա պահոցում կգործի լրացուցիչ պահ: Սա պետք է հաշվի առնել հաշվարկելիս:
Բայց ևս մեկ անգամ կրկնում եմ ՝ մի՛ զբաղվեք ինքնաբուժությամբ, առաջնորդվեք նշված SNiP- ի պահանջներով:

10-10-2013: Յարոսլավ

Բարի երեկո: Խնդրում եմ օգնեք ինձ մետաղ վերցնել: 4.2 մետր թափվող ճառագայթ: Երկու հարկանի բնակելի շենք, նկուղը ծածկված է 4.8 մետր երկարությամբ սնամեջ սալերով, 1.5 աղյուսով կրող պատի գագաթին, 3.35 մետր երկարությամբ, 2.8 մետր բարձրությամբ, և մի մուտքի մոտ Այս պատի գագաթին հատակի սալերը մի կողմից ՝ 4,8 մետր երկարությամբ ... մյուս կողմից ՝ 2.8 մետր սալերի վրա, կրկին կրող պատ, որպես հատակ ներքևից և վերևից, փայտե ճառագայթներ են ՝ 20 x 20 սմ, երկարությունը ՝ 5 մ, 6 հատ և 3 մետր երկարությունը ՝ 6 հատ, հատակը ՝ 40 մմ 25 մ 2 տախտակներ: Այլ բեռներ չկան, այնպես որ կարող եք ասել, թե որ ճառագայթը պետք է վերցնեմ ՝ հանգիստ քնելու համար: Մինչ այժմ ամեն ինչ արժեր արդեն 5 տարի:

10-10-2013: Դոկտոր Լոմ

Նայեք «Մետաղական կոնստրուկցիաների հաշվարկ» բաժնում `« Բեռակիր պատերի համար մետաղյա լուսամփոփի հաշվարկ », այն բավական մանրամասն նկարագրում է ճառագայթի հատվածի ընտրության գործընթացը` կախված ընթացիկ բեռից:

04-12-2013: Կիրիլ

Խնդրում եմ ասեք, թե որտեղից կարող եք ծանոթանալ pp- ի համար ճառագայթի առավելագույն շեղման բանաձևերի ածանցմանը: 1.2-1.4. Աղյուսակ 1-ում

04-12-2013: Դոկտոր Լոմ

Բեռների կիրառման տարբեր տարբերակների համար բանաձևերի ստացումը չի տրամադրվում իմ կայքում: Ընդհանուր սկզբունքները, որոնց վրա հիմնված է նման հավասարումների ածանցումը, կարելի է գտնել «Ուժի հիմունքներ, հաշվարկման բանաձևեր» և «Ուժի հիմունքներ, ճառագայթների շեղման որոշում» հոդվածներում:
Այնուամենայնիվ, ձեր նշած դեպքերում (բացառությամբ 1.3 -ի) առավելագույն շեղումը կարող է լինել ճառագայթի մեջտեղում, ուստի ճառագայթի սկզբից մինչև այն հատվածի հեռավորությունը որոշելը առանձին խնդիր է: . Վերջերս նմանատիպ հարց էր քննարկվում «Ստատիկապես անորոշ ճառագայթների նախագծման սխեմաներ» թեմայով, տե՛ս այնտեղ:

24-03-2014: Սերգեյ

սխալ է կատարվել Աղյուսակ 1 -ի 2.4 -ում, նույնիսկ չափը չի հարգվում

24-03-2014: Դոկտոր Լոմ

Ես չեմ տեսնում որևէ սխալ, առավել ևս ձեր նշած հաշվարկային սխեմայի չափի չպահպանում: Exactlyշգրիտ նշեք, թե որն է սխալը:

09-10-2014: Սանիչ

Բարի օր. M- ն ու Mmax- ն ունե՞ն տարբեր չափման միավորներ:

09-10-2014: Սանիչ

Աղյուսակ 1. Հաշվարկ 2.1. Եթե ​​l- ը քառակուսի է, ապա Mmax- ը կգ կգ * մ 2?

09-10-2014: Դոկտոր Լոմ

Ոչ, M- ն և Mmax- ն ունեն kgm կամ Nm չափման մեկ միավոր: Քանի որ բաշխված բեռը չափվում է կգ / մ -ով (կամ N / մ), ապա ոլորող մոմենտ ստեղծելու արժեքը կկազմի կգ / Նմ:

12-10-2014: Պավել

Բարի երեկո. Ես աշխատում եմ փափուկ կահույքի արտադրությունում, և տնօրենն ինձ խնդիր տվեց. Ես խնդրում եմ ձեր օգնությունը, tk. Ես չեմ ուզում դա լուծել «աչքով»:
Խնդրի էությունը հետևյալն է. Բազմոցի հիմքում մետաղական շրջանակ է պլանավորված պրոֆիլավորված խողովակից `40x40 կամ 40x60, ընկած երկու հենարանների վրա, որոնց միջև հեռավորությունը 2200 մմ է: ՀԱՐU. Արդյո՞ք պրոֆիլի խաչմերուկը կբավարարի բազմոցի սեփական քաշից բեռների համար + 3 հոգի կվերցնե՞նք ՝ յուրաքանչյուրը 100 կգ ???

12-10-2014: Դոկտոր Լոմ

Դա կախված է բազմաթիվ գործոններից: Բացի այդ, դուք չեք նշել խողովակի հաստությունը: Օրինակ, 2 մմ հաստությամբ, խողովակի դիմադրության պահը W = 3.47 սմ ^ 3 է: Ըստ այդմ, ճկման առավելագույն պահը, որին կարող է դիմակայել խողովակը, M = WR = 3.47x2000 = 6940 կգ սմ կամ 69.4 կգ մ է, այնուհետև 2 խողովակների համար առավելագույն թույլատրելի բեռը q = 2x8M / l ^ 2 = 2x8x69.4 / 2.2 ^ 2 = 229.4 կգ / մ (առանցքային առանցքակալներով և առանց հաշվի առնելու այն ոլորող մոմենտը, որը կարող է առաջանալ, երբ բեռը չի տեղափոխվում հատվածի ծանրության կենտրոնի երկայնքով): Եվ սա ստատիկ բեռով է, և հավանական է, որ բեռը լինի դինամիկ, կամ նույնիսկ ցնցող (կախված բազմոցի դիզայնից և երեխաների գործունեությունից, իմը այնպես է ցատկում բազմոցների վրա, որ շունչդ կտրում է: ), այնպես որ հաշվի առեք ինքներդ ձեզ: «Ուղղանկյուն ձեւի խողովակների հաշվարկված արժեքները» հոդվածը կօգնի ձեզ:

20-10-2014: ուսանող

Բժիշկ, խնդրում եմ օգնեք:
Խստորեն ամրացված ճառագայթ ՝ 4 մ երկարությամբ, աջակցություն ՝ 0,2 մ: Բեռներ. Բաշխված են ճառագայթի երկայնքով 100 կգ / մ, գումարած ՝ 0-2 մ հատվածում 100 կգ / մ բաշխված, գումարած կենտրոնացված 300 կգ (2 մ) ): Որոշեց աջակցության ռեակցիաները `A - 0.5 տ; B - 0.4 տ. Այնուհետև ես սավառնում եմ. Կենտրոնացված բեռի տակ ճկման պահը որոշելու համար անհրաժեշտ է հաշվարկել դրա աջ և ձախ բոլոր ուժերի պահերի գումարը: Բացի այդ, պահերի վրա պահ կա:
Այս դեպքում ինչպե՞ս են հաշվարկվում բեռները: Արդյո՞ք անհրաժեշտ է բաշխված բոլոր բեռները հասցնել կենտրոնացվածների և ամփոփել (հանել աջակցության արձագանքից * հեռավորությունը) ըստ նախագծման սխեմայի բանաձևերի: Գյուղացիական տնտեսությունների մասին ձեր հոդվածում բոլոր ուժերի դասավորությունը պարզ է, բայց այստեղ ես չեմ կարող մտնել գործող ուժերի որոշման մեթոդաբանության մեջ:

21-10-2014: Դոկտոր Լոմ

Սկսելու համար, կոշտ ամրացված ճառագայթը և աջակցության հատվածները անհամատեղելի հասկացություններ են, տե՛ս «Աջակցման տեսակները, որոնց նախագծման սխեման ընտրել» հոդվածը: Դատելով ձեր նկարագրությունից, դուք ունեք կամ մեկ լայնածավալ ամրացված ճառագայթ ՝ մխիթարիչներով (տե՛ս Աղյուսակ 3), կամ եռանկյունի կոշտ զսպված ճառագայթ ՝ 2 լրացուցիչ հենարաններով և անհավասար տարածություններով (այս դեպքում երեք պահի հավասարումները կօգնեն դու): Բայց ամեն դեպքում սիմետրիկ բեռի տակ օժանդակ ռեակցիաները նույնը կլինեն:

21-10-2014: ուսանող

Ես հասկացա. Առաջին հարկի պարագծի երկայնքով կա 200x300h արմ-գոտի, արտաքին պարագիծը ՝ 4400x4400: Նրա մեջ խարսխված է 3 ալիք ՝ 1 մ քայլով: anամանակահատվածը առանց դարակաշարերի է, դրանցից մեկն ունի ամենածանր տարբերակը, բեռը ՝ անհամաչափ: ԱՅՆ ճառագայթը դիտել որպես ծխնի՞:

21-10-2014: Դոկտոր Լոմ

22-10-2014: ուսանող

իրականում այո: Որքանով որ ես հասկացա, ալիքի շեղումը կպչունացնի զրահապատ գոտին ինքնին ամրացման վայրում, այնպես որ դուք ստանում եք կախված ճառագայթ:
Միջին առավելագույն պահը, ստացվում է M = Q + 2q + ասիմետրիկ բեռից `առավելագույնը 1.125q: Նրանք Ես ավելացրել եմ բոլոր 3 բեռները, ճի՞շտ է:

22-10-2014: Դոկտոր Լոմ

Ոչ այնքան, նախ կենտրոնը որոշում ես կենտրոնացված բեռի գործողությունից, այնուհետև պահը ճառագայթի ամբողջ երկարությամբ միատեսակ բաշխված բեռից, այնուհետև որոշակի հատվածի վրա միատեսակ բաշխված բեռի գործողությունից բխող պահը: ճառագայթից: Եվ միայն դրանից հետո գումարեք պահերի արժեքները: Բեռներից յուրաքանչյուրը կունենա իր նախագծման սխեման:

07-02-2015: Սերգեյ

Արդյո՞ք դա սխալ չէ Mmax բանաձևում ՝ Աղյուսակ 3 -ի 2.3 դեպքի համար: Վահանակով ճառագայթ, հավանաբար գումարած մինուսի փոխարեն պետք է լինի փակագծերում

07-02-2015: Դոկտոր Լոմ

Ոչ, սխալ չէ: Անիվի բեռը նվազեցնում է տարածության պահը, այլ ոչ թե մեծացնում: Սակայն դա երեւում է պահերի դիագրամից:

17-02-2015: Անտոն

Ողջույն, առաջին հերթին շնորհակալություն էջանիշերում պահված բանաձևերի համար: Ասացեք ինձ, խնդրում եմ, բացվածքի վերևում կա մի ձող, չորս գերաններ ընկած են ձողի վրա, հեռավորությունները ՝ 180 մմ, 600 մմ, 600 մմ, 600 մմ, 325 մմ: Ես պարզեցի դիագրամը, ճկման պահը, ես չեմ կարող հասկանալ, թե ինչպես կփոխվի շեղման բանաձևը (աղյուսակ 1, գծապատկեր 1.4), եթե առավելագույն պահը գտնվում է երրորդ հետաձգման վրա:

17-02-2015: Դոկտոր Լոմ

Նմանատիպ հարցերի ես արդեն մի քանի անգամ պատասխանել եմ «Ստատիկապես անորոշ ճառագայթների նախագծման սխեմաներ» հոդվածի մեկնաբանություններում: Բայց բախտդ բերել է, պարզության համար ես հաշվարկը կատարեցի ՝ հիմնվելով քո հարցման տվյալների վրա: Նայեք «Մի քանի կենտրոնացված բեռների ազդեցության տակ կախովի հենարանների վրա ճառագայթ հաշվարկելու ընդհանուր դեպք» հոդվածին, գուցե ժամանակի ընթացքում ես այն լրացնեմ:

22-02-2015: վեպ

Բժիշկ, ես ընդհանրապես չեմ կարող տիրապետել ինձ համար անհասկանալի այս բոլոր բանաձևերին: Հետեւաբար, ես ձեզ օգնություն եմ խնդրում: Ես ուզում եմ տան մեջ պատրաստել սանդուղքներով սանդուղք (պատ կառուցելիս երկաթբետոնից աղյուսով քայլեր են կատարվում): Պատ - 20 սմ լայնություն, աղյուս: Stepցված քայլի երկարությունը 1200 * 300 մմ է: Ես ուզում եմ, որ քայլերը լինեն ճիշտ ձևի (ոչ թե սեպ): Ես ինտուիտիվ կերպով հասկանում եմ, որ կցամասերը «ավելի հաստ» կլինեն, որպեսզի աստիճաններն ավելի բարակ լինեն: Բայց արդյո՞ք մինչև 3 սմ հաստությամբ երկաթբետոնը կհաղթահարի 150 կգ բեռը եզրին: Օգնեք, խնդրում եմ, ես չեմ ուզում խառնվել: Շատ շնորհակալ կլինեմ, եթե օգնեք հաշվարկել ...

22-02-2015: Դոկտոր Լոմ

Այն, որ դուք չեք կարող տիրապետել բավականաչափ պարզ բանաձևերին, ձեր խնդիրն է: «Նյութերի ամրության հիմունքները» բաժնում այս ամենը բավական մանրամասն ծամված է: Այստեղ ես կասեմ, որ ձեր նախագիծը բացարձակապես իրական չէ: Նախ, պատը կա՛մ 25 սմ լայնություն ունի, կա՛մ մոխրագույն բլոկ (այնուամենայնիվ, ես կարող եմ սխալվել): Երկրորդ, ո՛չ աղյուսի, ո՛չ մոխրի պատի պատը չի ապահովի քայլերի բավարար սեղմում նշված պատի լայնությամբ: Բացի այդ, նման պատը պետք է հաշվարկվի շեղբի ճառագայթներից ծագող ճկման պահի համար: Երրորդ, երկաթբետոնե կոնստրուկցիայի համար 3 ​​սմ -ը անընդունելի հաստություն է ՝ հաշվի առնելով, որ ճառագայթների նվազագույն պաշտպանիչ շերտը պետք է լինի առնվազն 15 մմ: Եւ այլն
Եթե ​​պատրաստ չեք տիրապետել այս ամենին, ապա ավելի լավ է դիմեք պրոֆեսիոնալ դիզայների `դա ավելի էժան կլինի:

26-02-2015: վեպ

02-04-2015: կենսական

ինչը նշանակում է x երկրորդ աղյուսակում, 2.4

02-04-2015: Վիտալի

Բարի օր! Ի՞նչ սխեմա (ալգորիթմ) պետք է ընտրել պատշգամբի սալիկը հաշվարկելու համար, վահանակը մի կողմից սեղմված, ինչպես ճիշտ հաշվարկել պահերը հենարանի և միջակայքի վրա: 2.1. Շնորհակալություն!

02-04-2015: Դոկտոր Լոմ

x բոլոր աղյուսակներում նշանակում է հեռավորություն ծագումից մինչև հետաքրքրության այն կետը, որտեղ մենք որոշելու ենք ճկման պահը կամ այլ պարամետրեր:

Այո, ձեր պատշգամբի սալիկը, եթե այն ամուր է և բեռները գործում են դրա վրա, ինչպես նշված սխեմաներում, կարող եք ապավինել այս սխեմաներին: Շենքերի ճառագայթների համար առավելագույն պահը միշտ գտնվում է աջակցության վրա, հետևաբար, պահի սահմանը որոշելու մեծ կարիք չկա:

03-04-2015: Վիտալի

Շատ շնորհակալություն! Նաև ուզում էի պարզաբանել. Ինչպես ես եմ հասկանում, եթե հաշվարկեք 2 սեղանի վրա: սխեմա 1.1, (բեռը կիրառվում է վահանակի վերջում), ապա ես ունեմ x = L, և, համապատասխանաբար, M = 0 միջակայքում: Ի՞նչ կլինի, եթե ես նույնպես ունեմ այս բեռը ափսեի ծայրերին: Եվ ըստ սխեմայի 2.1 -ի, ես պահը հաշվում եմ աջակցության վրա, գումարած այն պահի, ըստ սխեմայի 1.1 -ի և ճիշտի համաձայն, ամրապնդելու համար ես պետք է մի պահ գտնեմ միջակայքում: Եթե ​​ես ունեմ 1,45 մ (լույսի ներքո) սալաքարի վերելք, ինչպե՞ս կարող եմ հաշվարկել «x» ՝ տարածությունը պահը գտնելու համար:

03-04-2015: Դոկտոր Լոմ

Տևողության պահը Ql- ից աջակցության վրա կփոխվի 0 -ի բեռնման վայրում, ինչը երևում է պահի գծապատկերից: Եթե ​​սալերի ծայրերում երկու կետերում կիրառվում է բեռ, ապա այս դեպքում ավելի նպատակահարմար է ապահովել ճառագայթներ, որոնք բեռներ են ստանում եզրերին: Այս դեպքում սալաքարն արդեն կարելի է հաշվարկել որպես ճառագայթ երկու հենարանների վրա `ճառագայթների կամ 3 կողմից ամրացված սալաքարի վրա:

03-04-2015: Վիտալի

Շնորհակալություն! Այն պահերին, երբ ես արդեն հասկացա: Մեկ հարց եւս. Եթե ​​պատշգամբի սալաքարը ամրացված է երկու կողմից, ապա «G» տառը: Ապա դուք պետք է օգտագործե՞ք հաշվարկման սխեման:

04-04-2015: Դոկտոր Լոմ

Այս դեպքում դուք կունենաք ափսե, որը սեղմված կլինի 2 կողմից, և իմ կայքում նման ափսեի հաշվարկման օրինակներ չկան:

27-04-2015: Սերգեյ

Հարգելի բժիշկ Լոմ:
Խնդրում եմ, ասեք ինձ, ինչ սխեմայի համաձայն պետք է հաշվարկել նման մեխանիզմի ճառագայթի շեղումը https://yadi.sk/i/MBmS5g9kgGBbF: Կամ գուցե, առանց հաշվարկների մեջ մտնելու, ասեք, արդյոք 10 կամ 12 ճառագայթը հարմար է սլաքի համար, առավելագույն բեռը ՝ 150-200 կգ, բարձրացման բարձրությունը ՝ 4-5 մետր: Դարակ - խողովակ d = 150, պտտվող մեխանիզմ կամ կիսաառանցք, կամ Gazelle- ի առջևի հանգույց: Թեքությունը կարող է կոշտ լինել նույն I- ճառագայթից, և ոչ թե մալուխով: Շնորհակալություն

27-04-2015: Դոկտոր Լոմ

Առանց հաշվարկների ես չեմ գնահատի նման կառույցի հուսալիությունը, բայց դուք կարող եք այն հաշվարկել հետևյալ չափանիշների համաձայն.
1. Բումը կարող է դիտվել որպես երկփեղկ անընդմեջ ճառագայթ `լուսարձակով: Այս ճառագայթի հենարանները կլինեն ոչ միայն դարակը (սա միջին հենարանն է), այլև մալուխի ամրացման կետերը (ծայրահեղ հենարաններ): Սա ստատիկորեն անորոշ ճառագայթ է, սակայն հաշվարկները պարզեցնելու համար (ինչը կհանգեցնի անվտանգության գործոնի փոքր-ինչ բարձրացման) բումը կարող է դիտվել որպես միայն մեկ լուսարձակ ճառագայթ ՝ լուսարձակով: Առաջին աջակցությունը մալուխի ամրացման կետն է, երկրորդը `կանգառը: Այնուհետև ձեր նախագծման սխեմաներն են `1.1 (բեռնման դեպքում` կենդանի բեռ) և 2.3 (բումի սեփական քաշը `մշտական ​​բեռ) աղյուսակ 3 -ում: Իսկ եթե բեռը գտնվում է միջակայքում, ապա 1.1 -ում` աղյուսակ 1 -ում:
2. Միևնույն ժամանակ, չպետք է մոռանանք, որ ձեր կենդանի բեռը կլինի ոչ թե ստատիկ, այլ գոնե դինամիկ (տե՛ս «Հաշվարկ հարվածային բեռների համար» հոդվածը):
3. Մալուխի ուժերը որոշելու համար անհրաժեշտ է օժանդակ ռեակցիան մալուխի ամրացման տեղում բաժանել մալուխի եւ ճառագայթի միջեւ անկյան սինուսով:
4. Ձեր դարակը կարելի է համարել որպես մետաղական սյուն ՝ մեկ հենարանով ՝ ներքևում կոշտ սեղմիչ (տե՛ս «Մետաղական սյուների հաշվարկ» հոդվածը): Այս սյունակի վրա բեռը կկիրառվի շատ մեծ էքսցենտրիկությամբ, եթե չկա հակակշիռ:
5. Բումի և դարակի հոդերի հաշվարկը և այս կայքում մեքենաների և մեխանիզմների միավորների հաշվարկման այլ նրբությունները դեռ չեն դիտարկվում:

05-06-2015: ուսանող

Բժիշկ, որտե՞ղ կարող եմ ձեզ նկար ցույց տալ:

05-06-2015: ուսանող

Դեռ ֆորում ունեի՞ք:

05-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Եղել է, բայց ես բացարձակապես ժամանակ չունեմ նորմալ հարցեր փնտրելու համար սպամ հավաքելու համար: Մինչ այժմ:

06-06-2015: ուսանող

Փաստաբան, իմ հղումը https://yadi.sk/i/GardDCAEh7iuG է
Ո՞րն է հատակի և լուսարձակի ճառագայթների նախագծման վերջնական մոդելը, և արդյո՞ք լուսարձակող ճառագայթը (շագանակագույն) կազդի հատակի ճառագայթման շեղման նվազման վրա (վարդագույն):
պատ - փրփուր բլոկ D500, բարձրություն 250, լայնություն 150, armopoyas beam (կապույտ) ՝ 150x300, ամրացում 2x? 12, վերև և ներքև, լրացուցիչ ներքև ՝ պատուհանի սահմաններում և վերև ՝ այն վայրերում, որտեղ ճառագայթը հենվում է պատուհանի բացման վրա - ցանց? 5, բջիջ 50. В բետոնե սյուների В անկյուններ 200x200, armopoyas beams 4000 առանց պատերի:
համընկնում. 8P ալիք (վարդագույն), հաշվարկի համար ես վերցրեցի 8U, եռակցված և խարսխված armopoyas beam- ի արմատուրով, բետոնացված, ճառագայթի ներքևից մինչև 190 մմ ալիք, վերևից 30, span 4050:
մխիթարելից ձախ `աստիճանների համար բացվածք, # 50 խողովակի վրա ալիքի աջակցություն (կանաչ), մինչև 800 ճառագայթ:
վահանակի աջ կողմում (դեղին) - բաղնիք (ցնցուղ, զուգարան) 2000x1000, հատակ ՝ լցված ամրացված կողավոր լայնակի սալիկ, չափսեր 2000x1000, բարձրություն 40 - 100 ՝ ամրացված կաղապարի վրա (պրոֆիլավորված թերթ, ալիք 60) + սոսինձ սալիկների վրա, պատեր - պրոֆիլների վրա գիպսաստվարաթուղթ: Մնացած հատակը տախտակ 25 է, նրբատախտակ, լինոլեում:
Նետերի կետերում, ջրի բաքի դարակաշարերի աջակցությունը, 200 լիտր:
2 -րդ հարկի պատեր. Պատյան ՝ երկու կողմից 25 տախտակով, մեկուսացումով, բարձրությունը ՝ 2000, հենված զրահապատ գոտու վրա:
տանիք. հենարաններ - եռանկյուն կամար, ամրացվող, հատակի ճարմանդի երկայնքով, 1000 քայլով, հենված պատերին:
մխիթարիչ ՝ 8P ալիք, երկարություն 995, եռակցված ամրանով ամրացումով, բետոնացված ճառագայթի մեջ, եռակցված առաստաղի ալիքին: տարածվում է աջ և ձախ հատակի ճառագայթի երկայնքով - 2005 թ.
Մինչ ես պատրաստում եմ ամրացնող վանդակը, հնարավոր է վահանակը տեղափոխել աջ և ձախ, բայց կարծես ձախից ոչինչ չկա՞:

07-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Դիզայնի սխեմայի ընտրությունը կախված կլինի ձեր ուզածից `պարզություն և հուսալիություն, կամ հաջորդական մոտարկումների միջոցով կառույցի իրական աշխատանքին մոտարկում:
Առաջին դեպքում, հատակի ճառագայթը կարելի է համարել որպես միջանցքային հենարանով կախվածությամբ երկկողմանի ճառագայթ `խողովակ, իսկ այն ալիքը, որը դուք անվանում եք լուսարձակ ճառագայթ, ընդհանրապես չպետք է հաշվի առնել: Դա ամբողջ հաշվարկն է:
Ավելին, ծայրահեղ հենարանների վրա կոշտ սեղմումով ճառագայթ գնալու համար նախ պետք է հաշվել զրահապատ գոտին պտտող մոմենտի գործողության համար և որոշել զրահապատ գոտու խաչմերուկի պտտման անկյունը `հաշվի առնելով բեռը 2 -րդ հարկի պատերից և պատի նյութի դեֆորմացիաները ոլորող մոմենտի ազդեցության տակ: Եվ այսպիսով, հաշվարկեք երկայնքով ճառագայթ `հաշվի առնելով այս դեֆորմացիաները:
Բացի այդ, այս դեպքում պետք է հաշվի առնել հենարանի հնարավոր սուզումը `խողովակները, քանի որ այն չի հենվում հիմքի վրա, այլ երկաթբետոնե սալաքարի վրա (ինչպես ես հասկացա նկարից), և այս սալը կձևափոխվի . Իսկ խողովակն ինքնին կզգա սեղմման դեֆորմացիա:
Երկրորդ դեպքում, եթե ցանկանում եք հաշվի առնել շագանակագույն ալիքի հնարավոր աշխատանքը, ապա այն պետք է դիտարկեք որպես լրացուցիչ հենարան հատակի ճառագայթի համար և դրանով իսկ առաջին հերթին հաշվեք 3 միջանցքանի ճառագայթը (լրացուցիչ աջակցության օժանդակ արձագանքը լինի բեռը լուսարձակող ճառագայթի վրա), այնուհետև որոշեք շեղումի չափը շեղանի վերջում, վերահաշվարկեք հիմնական ճառագայթը ՝ հաշվի առնելով հենարանի իջեցումը և, ի թիվս այլ բաների, հաշվի առեք նաև պտտման անկյունը և զրահապատ գոտու շեղումը շագանակագույն ալիքի ամրացման վայրում: Եվ դա դեռ ամենը չէ:

07-06-2015: ուսանող

Փաստաբան, շնորհակալություն: Ես ցանկանում եմ պարզություն և հուսալիություն: Այս բաժինը ամենից բեռնվածն է: Ես նույնիսկ մտածեցի տանկի սյունը կապելու մասին ՝ ամրակները ամրացնելու, հատակին բեռը նվազեցնելու համար, հաշվի առնելով, որ ձմռանը ջուրը կլցվի: Չեմ կարող նման հաշվարկների ջունգլիներում հայտնվել: Ընդհանրապես, վահանակը կկրճատի՞ շեղումը:

07-06-2015: ուսանող

Փաստաբան, ևս մեկ հարց: մխիթարիչը ձեռք է բերվում պատուհանի միջակայքում, իմաստ ունի՞ անցնել եզրին: Հարգանքներով

07-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Ընդհանուր առմամբ, մխիթարիչը կնվազեցնի շեղումը, բայց ինչպես արդեն ասացի, ձեր դեպքում որքան մեծ է հարցը, և պատուհանի բացման կենտրոնին տեղաշարժը կնվազեցնի վահանակի դերը: Եվ այնուամենայնիվ, եթե սա ձեր ամենածանրաբեռնված հատվածն է, կարո՞ղ է պարզ լինել, որ ճառագայթը ամրացվի, օրինակ ՝ նույն տեսակի մեկ այլ ալիքով: Ես չգիտեմ ձեր բեռները, բայց 100 կգ ջրից և տանկի քաշի կեսից բեռն ինձ այնքան էլ տպավորիչ չի թվում, բայց 4 մ հեռավորության վրա շեղման տեսանկյունից 8P ալիքն անցնում է քայլելիս հաշվի առնելով դինամիկ բեռը?

08-06-2015: ուսանող

Բժիշկ, շնորհակալություն բարի խորհրդի համար: Հանգստյան օրվանից հետո ես նորից կհաշվարկեմ ճառագայթը `որպես երկու երկայնքով կախված ճառագայթ: Եթե ​​քայլելիս մեծ դինամիկա կա, ես կառուցողականորեն դնում եմ հատակի ճառագայթների բարձրությունը նվազեցնելու հնարավորությունը: Տունը գյուղական տուն է, ուստի դինամիկան տանելի է: Ալիքների լայնակի տեղաշարժն ավելի մեծ ազդեցություն ունի, սակայն դա վերաբերվում է խաչմերուկներ տեղադրելով կամ հատակը ամրացնելով: Միակ բանը ՝ բետոնը կթափվի՞: Ենթադրում եմ, որ դրա աջակցությունը գտնվում է ալիքի վերին և ստորին դարակներում, գումարած կողերի եռակցված ամրացում և վերևում ցանց:
Վահանակը և տեղադրումը հաշվարկելու համար ավելի լավ է դարակից կեսը վերցնել դարակից մինչև ճառագայթ (4050-800-50 = 3200/2 = 1600-40 / 2 = 1580) կամ պատուհանի եզրից (1275- 40 = 1235. Իսկ ճառագայթի վրա բեռը, որպես պատուհան, համընկնումը, պետք է վերահաշվարկվի, բայց դուք ունեք այդպիսի օրինակներ: Միակ բեռնվածքը պետք է վերցվի, քանի որ ճառագայթին կիրառվում է վերևից: Կլինի՞ բեռի վերաբաշխում: կիրառվում է գրեթե տանկի առանցքի երկայնքով:

08-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Ինչպես արդեն ասացի ձեզ, չպետք է հույս դնել վահանակի վրա:
Ենթադրում եք, որ հատակի սալերն ամրացված են ալիքի ստորին եզրին, իսկ ի՞նչ կասեք մյուս կողմի մասին: Ձեր դեպքում, I-beam- ը ավելի ընդունելի տարբերակ կլինի (կամ 2-ական ալիք `որպես հատակի ճառագայթ):

09-06-2015: ուսանող

Բժիշկ, հասկացա:
Մյուս կողմից, խնդիրներ չկան `անկյուն` ճառագայթի մարմնի հիփոթեքների վրա: Ես դեռ չեմ հաղթահարել տարբեր բացվածքներով և տարբեր բեռներով երկշերտ ճառագայթների հաշվարկը, ես կփորձեմ նորից ուսումնասիրել ձեր հոդվածը `բազմաչափ ճառագայթ հաշվարկելու պահերի մեթոդով:

29-06-2015: Սերգեյ

Բարի օր. Ես կցանկանայի ձեզ հարցնել հետևյալի մասին. Հիմքը գցված էր ՝ բետոնե կույտեր ՝ 1,8 մ խորությամբ, այնուհետև 1 մ խորությամբ ժապավեն գցել բետոնով: Հարցն այն է. Բեռը փոխանցվու՞մ է միայն կույտերին, թե՞ հավասարաչափ բաշխված է և՛ կույտերին, և՛ գոտուն:

29-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Որպես կանոն, կույտերը պատրաստվում են թույլ հողերում, որպեսզի հիմքի վրա բեռը փոխանցվի կույտերի միջոցով, հետևաբար, կույտերի grillages- ը հաշվարկվում են որպես ճառագայթներ կույտերի հենարանների վրա: Այնուամենայնիվ, եթե դուք grillage- ը լցրել եք սեղմված հողի վրա, ապա բեռի մի մասը grillage- ի միջոցով կտեղափոխվի հիմք: Այս դեպքում grillage- ը համարվում է առաձգական հիմքի վրա ընկած ճառագայթ, և դա սովորական ժապավենային հիմք է: Քիչ թե շատ այսպես.

29-06-2015: Սերգեյ

Շնորհակալություն Պարզապես տեղում կավի ու ավազի խառնուրդ է ստացվում: Ավելին, կավի շերտը շատ կոշտ է. Շերտը կարելի է հեռացնել միայն ջարդոնով և այլն, և այլն:

29-06-2015: Դոկտոր Լոմ

Ես չգիտեմ ձեր բոլոր պայմանները (կույտերի միջև հեռավորությունը, հարկերի քանակը և այլն): Ձեր նկարագրության համաձայն, պարզվում է, որ դուք պատրաստել եք սովորական ժապավենային հիմք և կույտեր `հուսալիության համար: Հետևաբար, ձեզ համար բավական է որոշել, թե արդյոք հիմնադրամի լայնությունը բավարար կլինի տնից բեռը հիմք տեղափոխելու համար:

05-07-2015: Յուրի

Բարեւ! Մեզ անհրաժեշտ է ձեր օգնությունը հաշվարկելիս: Մետաղական մանյակ 1.5 x 1.5 մ, 70 կգ քաշով, տեղադրված է մետաղական խողովակի վրա, բետոնապատված է 1.2 մ խորության վրա և պատված է աղյուսով (սյուն 38 -ից 38 սմ): Ինչ հատվածի և հաստության պետք է լինի խողովակը, որպեսզի թեքում չկա՞
Ես հաշվարկել եմ սեղանից: 2, կետ 1.1. (#մեկնաբանություններ) ՝ որպես 70 կգ բեռ ունեցող սանդղակի ճառագայթի շեղում, ուս ՝ 1.8 մ, քառակուսի խողովակ ՝ 120x120x4 մմ, իներցիայի պահ ՝ 417 սմ 4: Ունե՞մ շեղում 1,6 մմ: Դա ճի՞շտ է, թե՞ ոչ:

05-07-2015: Դոկտոր Լոմ

Դուք ճիշտ ենթադրեցիք, որ ձեր դարակին պետք է վերաբերվել որպես սանդղակի ճառագայթ: Եվ նույնիսկ դիզայնի գծապատկերով, դուք գրեթե կռահեցիք: Փաստն այն է, որ ձեր խողովակի վրա (վերին և ստորին հովանի վրա) կգործի 2 ուժ, և այդ ուժերի արժեքը կախված կլինի հովանոցների միջև եղած հեռավորությունից: Առավել մանրամասն `« Քաշման ուժի որոշում (ինչու է դոուլը պատին չի պահվում) »հոդվածում: Այսպիսով, ձեր դեպքում դուք պետք է կատարեք շեղման 2 հաշվարկ ըստ նախագծման սխեմայի 1.2, այնուհետև ավելացրեք ստացված արդյունքները ՝ հաշվի առնելով նշանները (այլ կերպ ասած, մյուսը հանեք մեկ արժեքից):
Պ.Ս. Եվ ես չեմ ստուգում հաշվարկների ճշգրտությունը, այստեղ կարող եք ապավինել միայն ինքներդ ձեզ:

05-07-2015: Յուրի

Շնորհակալություն պատասխանի համար: Նրանք Ես հաշվարկը կատարեցի առավելագույնը մեծ լուսանցքով, և շեղման նոր հաշվարկված արժեքը, այնուամենայնիվ, ավելի քիչ կլինի՞:

06-07-2015: Դոկտոր Լոմ

01-08-2015: Պավել

Խնդրում եմ ասեք ինձ Աղյուսակ 3 -ի 2.2 գծապատկերում, թե ինչպես կարելի է որոշել շեղումը C կետում, եթե սանիտարական հատվածների երկարությունները տարբեր են:

01-08-2015: Դոկտոր Լոմ

Այս դեպքում դուք պետք է անցնեք ամբողջական ցիկլ: Սա անհրաժեշտ է, թե ոչ, ես չգիտեմ: Օրինակ, տե՛ս մի քանի միատեսակ կենտրոնացված բեռների գործողության համար ճառագայթ հաշվարկելու հոդվածը (հոդվածի հղումը աղյուսակներից առաջ):

04-08-2015: Յուրի

Իմ հարցին ՝ 2015 թվականի հուլիսի 05 -ին: Կա՞ արդյոք կանոն այս բետոնի սղոցման նվազագույն չափի համար ՝ 120x120x4 մմ ճառագայթ ՝ 70 կգ մանյակով - (օրինակ ՝ երկարության առնվազն 1/3 -ը)

04-08-2015: Դոկտոր Լոմ

Իրականում, սեղմման հաշվարկը առանձին մեծ թեմա է: Փաստն այն է, որ բետոնի դիմադրությունը սեղմման նկատմամբ մի բան է, բայց հողի դեֆորմացիան, որի վրա սեղմում է հիմքի բետոնը, լրիվ այլ բան է: Մի խոսքով, որքան երկար լինի պրոֆիլի երկարությունը և որքան մեծ լինի գետնի հետ շփվող տարածքը, այնքան լավ:

05-08-2015: Յուրի

Շնորհակալություն! Իմ դեպքում, երկաթյա դարպասի սյունը կթափվի 300 մմ տրամագծով և 1 մ երկարությամբ բետոնե կույտի մեջ, իսկ վերևի կույտերը կմիացվե՞ն ամրացնող վանդակով բետոնե վանդակաճաղով: բետոն ամենուր M 300: հողի դեֆորմացիա չի լինի: Ես կցանկանայի իմանալ մոտավոր, թեկուզ անվտանգության մեծ սահմանով `հարաբերակցությունը:

05-08-2015: Դոկտոր Լոմ

Հետո իսկապես երկարության 1/3 -ը պետք է բավական լինի, որպեսզի ստեղծվի կոշտ քորոց: Օրինակ, նայեք «Աջակցման տեսակները, դիզայնի որ սխեման ընտրել» հոդվածին:

05-08-2015: Յուրի

20-09-2015: Կարլա

21-09-2015: Դոկտոր Լոմ

Նախ կարող եք յուրաքանչյուր բեռի համար ճառագայթը հաշվարկել առանձին ՝ այստեղ ներկայացված նախագծային սխեմաների համաձայն, այնուհետև ավելացնել նշանները հաշվի առնելով ստացված արդյունքները:
Դուք կարող եք անմիջապես կազմել համակարգի ստատիկ հավասարակշռության հավասարումները և լուծել այդ հավասարումները:

08-10-2015: Նատալյա

Ողջույն, բժիշկ)))
Ես ճառագայթ ունեմ ըստ սխեմայի 2.3: Ձեր աղյուսակը տալիս է լ / 2 միջակայքի շեղումը հաշվարկելու բանաձևը, բայց ո՞ր բանաձևով կարելի է վահանակի վերջում շեղումը հաշվարկել: Արդյո՞ք թեքության կեսին շեղումը կլինի առավելագույնը: Ըստ SNiPu «Բեռներ և ազդեցություններ» ՝ ըստ առավելագույն թույլատրելի շեղման, այս բանաձևով ստացված արդյունքը պետք է օգտագործի l արժեքը ՝ A և B կետերի միջև հեռավորությունը: Նախապես շնորհակալություն, ես ամբողջովին շփոթված եմ: Եվ, այնուամենայնիվ, ես չեմ կարող գտնել այն հիմնական աղբյուրը, որից վերցված են այս աղյուսակները. Կարո՞ղ եմ նշել անունը:

08-10-2015: Դոկտոր Լոմ

Ինչպես ես հասկանում եմ, դուք խոսում եք Աղյուսակ 3 -ի ճառագայթից: Նման ճառագայթի համար առավելագույն շեղումը կլինի ոչ թե միջակայքում, այլ ավելի մոտ է Ա -ին: Ընդհանուր առմամբ, շեղման չափը և հեռավորությունը x (մինչև առավելագույն շեղում) կախված է վահանակի երկարությունից, հետևաբար, ձեր դեպքում, դուք պետք է օգտագործեք հոդվածի սկզբում տրված սկզբնական պարամետրերի հավասարումները: Շրջանի առավելագույն շեղումը կլինի այն կետում, որտեղ թեք հատվածի պտտման անկյունը զրո է: Եթե ​​սանդղակը բավական երկար է, ապա շեղումի եզրին շեղումը կարող է նույնիսկ ավելի մեծ լինել, քան բացվածքում:
Երբ համեմատում եք ստացված շեղումը միջակայքում SNiPovkskiy- ի հետ, միջակայքի երկարությունը A և B. միջև հեռավորությունն է l- ի համար: Մխիթարիչի փոխարեն, l- ի փոխարեն, վերցված է 2a հեռավորությունը (վահանակի կրկնակի գերբարձրացում):
Ես ինքս կազմեցի այս աղյուսակները ՝ օգտագործելով նյութերի ամրության տեսության վերաբերյալ տարբեր տեղեկատու գրքեր, ստուգելով տվյալները հնարավոր տառասխալների համար, ինչպես նաև ճառագայթների հաշվարկման ընդհանուր մեթոդները, երբ իմ կարծիքով անհրաժեշտ սխեմաները տեղեկատու գրքերում չէին, կան բազմաթիվ առաջնային աղբյուրներ:

22-10-2015: Ալեքսանդր

22-10-2015: Իվան

Անչափ շնորհակալ եմ պարզաբանման համար: Ձեր տան շուրջ շատ աշխատանք կա կատարելու: Gazebos, հովանոցներ, հենարաններ: Ես կփորձեմ հիշել, թե ինչ ժամանակին ես ջանասիրաբար քնում էի, իսկ հետո պատահաբար փոխանցում այն ​​խորհրդային ВТУЗ- ին:

31-05-2016: Վիտալի

Շատ շնորհակալ եմ, դուք հիանալի ընկեր եք:

14-06-2016: Դենիս

Մինչդեռ պատահաբար հանդիպեցիր քո կայքին: Ես գրեթե բաց էի թողնում հաշվարկները, ես միշտ մտածում էի, որ ճառագայթի վերջում բեռնված շեղբերով ճառագայթը ավելի ուժեղ կթեքվի, քան միատեսակ բաշխված բեռի դեպքում, իսկ Աղյուսակ 2 -ի 1.1 և 2.1 բանաձևերը հակառակն են ցույց տալիս: Շնորհակալություն ձեր աշխատանքի համար

14-06-2016: Դոկտոր Լոմ

Ընդհանուր առմամբ, իմաստ ունի համեմատել կենտրոնացված բեռը միատեսակ բաշխված բեռի հետ միայն այն դեպքում, երբ մեկ բեռը կրճատվում է մյուսին: Օրինակ, երբ Q = ql, շեղումը որոշելու բանաձևը `ըստ նախագծման 1.1 սխեմայի, կստանա f = ql ^ 4 / 3EI ձև, այսինքն. շեղումը կլինի 8/3 = 2.67 անգամ ավելի մեծ, քան միայն միատեսակ բաշխված բեռով: Այսպիսով, 1.1 և 2.1 սխեմաների հաշվարկման բանաձևերը հակառակ բան չեն ցույց տալիս, և ի սկզբանե դուք ճիշտ էիք:

16-06-2016: ինժեներ Գարին

Բարի օր! Բայց, ի վերջո, ես պարզապես չեմ կարող դա հասկանալ. Ես շատ շնորհակալ կլինեմ, եթե կարողանաք օգնել ինձ դա մեկընդմիշտ պարզել: Երկայնքով նորմալ բաշխված բեռով (ցանկացած) սովորական ճառագայթ հաշվարկելիս, ինչ իներցիայի պահը պետք է օգտագործե՞մ `Iy կամ Iz և ինչու: Ես չեմ կարող գտնել ամուր նյութերի ոչ մի դասագրքում. Նրանք ամենուր գրում են, որ հատվածը պետք է ձգվի դեպի քառակուսի, և որ պետք է ձեռնարկել իներցիայի ամենափոքր պահը: Ես պարզապես չեմ կարող բռնել ֆիզիկական իմաստը պոչից. Կարո՞ղ եմ այն ​​ինչ -որ կերպ մատներիս վրա գծել:

16-06-2016: Դոկտոր Լոմ

Սկզբի համար ես ձեզ խորհուրդ եմ տալիս դիտել «Ուժի հիմունքներ» և «flexibleկուն էքսցենտրիկ բեռի գործողության համար ճկուն ձողերի հաշվարկը» հոդվածները, որտեղ ամեն ինչ բացատրվում է բավական մանրամասն և հստակ: Այստեղ ես կավելացնեմ, որ ինձ թվում է, որ դուք շփոթում եք լայնակի և երկայնական ճկումների հաշվարկները: Նրանք երբ բեռը ուղղահայաց է ձողի չեզոք առանցքին, ապա որոշվում է շեղում (լայնակի կռում); երբ բեռը զուգահեռ է ճառագայթի չեզոք առանցքին, ապա կայունությունը որոշվում է, այլ կերպ ասած `ճկման ազդեցությունը ձողի կրողունակությունը: Իհարկե, լայնակի բեռը (հորիզոնական ճառագայթի համար ուղղահայաց բեռ) հաշվարկելիս իներցիայի պահը պետք է ընդունվի ՝ կախված ճառագայթի դիրքից, բայց ամեն դեպքում դա կլինի Iz: Իսկ կայունությունը հաշվարկելիս, պայմանով, որ բեռը կիրառվի հատվածի ծանրության կենտրոնի երկայնքով, հաշվի է առնվում իներցիայի ամենափոքր պահը, քանի որ այս հարթությունում կայունության կորստի հավանականությունը շատ ավելի մեծ է:

23-06-2016: Դենիս

Ողջույն, նման հարց է առաջանում, թե ինչու 1.3 և 1.4 բանաձևերի 1 -ին աղյուսակում շեղման բանաձևերն ըստ էության նույնն են և b չափը: բանաձևում 1.4 -ը որևէ կերպ չի՞ արտացոլվում:

23-06-2016: Դոկտոր Լոմ

Ասիմետրիկ բեռով դիզայներական մոդելի 1.4 -ի շեղման բանաձևը բավականին ծանր կլինի, բայց պետք է հիշել, որ ցանկացած դեպքում շեղումը կլինի ավելի փոքր, քան երբ կիրառվում է սիմետրիկ բեռը (իհարկե, եթե

03-11-2016: Վլադիմիր

աղյուսակ 1 -ում 1.3 և 1.4 շեղման բանաձևերի համար Qa ^ 3 / 24EI- ի փոխարեն պետք է լինի Ql ^ 3 / 24EI: Երկար ժամանակ ես չէի կարող հասկանալ, թե ինչու բյուրեղի հետ շեղումը չի համընկնում

03-11-2016: Դոկտոր Լոմ

Rightիշտ է, ևս մեկ տառասխալ ՝ անուշադիր խմբագրման պատճառով (հուսով եմ ՝ վերջինը, բայց ոչ փաստ): Ուղղված է, շնորհակալություն ուշադրության համար:

16-12-2016: Իվան

Ողջույն, բժիշկ Լոմ: Հարցը հետևյալն է. Ես դիտում էի շինհրապարակի լուսանկարները և մի բան նկատեցի. Գործարանում կառուցված երկաթբետոնե թռիչքը մոտավորապես 30 * 30 սմ է, 7 սանտիմետրով ամրացված եռաշերտ երկաթբետոնե վահանակի վրա (ամրացված բետոնե վահանակը փոքր -ինչ սղոցված էր `դրա վրա ցատկողը պահելու համար): Պատշգամբի շրջանակի բացվածքը 1.3 մ է, առաստաղի գագաթի երկայնքով կա զրահապատ գոտի և ձեղնահարկի հատակի սալեր: Արդյո՞ք այս 7 սմ -ը կրիտիկական են, ցատկողի մյուս ծայրին հենարանն ավելի քան 30 սմ է, արդեն մի քանի տարի ամեն ինչ կարգին է

16-12-2016: Դոկտոր Լոմ

Եթե ​​կա նաև զրահապատ գոտի, ապա թռիչքի բեռը կարող է զգալիորեն կրճատվել: Կարծում եմ, որ ամեն ինչ լավ կլինի, և նույնիսկ 7 սմ բարձրության վրա աջակցության հարթակում կա անվտանգության բավականին մեծ սահման: Բայց ընդհանուր առմամբ, իհարկե, պետք է հաշվել:

25-12-2016: Իվան

Բժիշկ, եթե ենթադրենք, լավ, զուտ տեսականորեն
որ ճառագայթի վերևում գտնվող armopoyas- ում ամրացումն ամբողջովին քանդված է, որ armopoyas- ը ճեղքելու և հատակին սալերի հետ միասին պառկելու է ճառագայթին: Կբավարարե՞ն արդյոք աջակցության հարթակի այս 7 սմ -ը:

25-12-2016: Դոկտոր Լոմ

Կարծում եմ, որ նույնիսկ այս դեպքում ոչինչ չի լինի: Բայց կրկնում եմ ՝ ավելի ճշգրիտ պատասխանի համար հաշվարկ է պետք:

09-01-2017: Անդրեյ

Աղյուսակ 1 -ում, շեղումը հաշվարկելու 2.3 բանաձևում, «q» - ի փոխարեն նշվում է «Q»: Շեղումը հաշվարկելու 2.1 բանաձևը, որը հանդիսանում է բանաձև 2.3 -ի հատուկ դեպք, համապատասխան արժեքները (a = c = l, b = 0) տեղադրելու ժամանակ այլ ձև է ստանում:

09-01-2017: Դոկտոր Լոմ

Իշտ է, սխալ գրություն կար, բայց հիմա դա նշանակություն չունի: Նման նախագծման սխեմայի շեղման բանաձևը ես վերցրել եմ Ֆեսիկ Ս.Պ. -ի տեղեկատու գրքից, որպես ամենակարճը տվյալ դեպքի համար x = a: Բայց ինչպես ճիշտ նկատեցիք, այս բանաձևը չի անցնում սահմանային պայմանների թեստը, ուստի այն ընդհանրապես հանեցի: Ես թողեցի միայն պտտման սկզբնական անկյունը որոշելու բանաձևը `պարզեցնելու շեղման որոշումը` օգտագործելով սկզբնական պարամետրերի մեթոդը:

02-03-2017: Դոկտոր Լոմ

Ձեռնարկներում, որքանով ես տեղյակ եմ, նման հատուկ դեպք չի դիտարկվում: Այստեղ կօգնի միայն ծրագրակազմը, օրինակ ՝ Լիրան:

24-03-2017: Էյգենի

Բարի երեկո, առաջին աղյուսակի շեղման բանաձևում `1.4. Փակագծերում արժեքը միշտ բացասական է ստացվում

24-03-2017: Դոկտոր Լոմ

Rightիշտ է, տրված բոլոր բանաձևերում շեղման բանաձևի բացասական նշանը նշանակում է, որ ճառագայթը շեղվում է դեպի ներքև y առանցքի երկայնքով:

29-03-2017: Օքսանա

Բարի կեսօր, բժշկի ջարդոն: Կարո՞ղ եք հոդված գրել մետաղական ճառագայթում պտտվող պահի մասին. Ես ունեմ ուղղահայաց ճառագայթ, որի մի ծայրը տեղադրված է շեղբերով, և կենտրոնացված բեռը գալիս է դրան և բաշխված է ամբողջ ճառագայթով երկաթբետոնից: 100 մմ բարակ սալ և ցանկապատի պատ: Այս ճառագայթը ծայրահեղ է: Zh.b.- ի հետ ափսեը միացված է ճառագայթին եռակցված 6 մմ ձողերով `600 մմ սկիպիդարով: Չեմ կարող հասկանալ, արդյոք այնտեղ ոլորող մոմենտ կլինի, եթե այո, ապա ինչպե՞ս գտնել այն և դրա հետ կապված ճառագայթի խաչմերուկը հաշվարկել:

Դոկտոր Լոմ

Վիկտոր, զգացմունքային շոյելը, անշուշտ, լավ է, բայց չես կարող դրանք հացով քսել և չես կարող կերակրել քո ընտանիքին: Ձեր հարցի պատասխանը պահանջում է հաշվարկներ, հաշվարկները ժամանակ են, և ժամանակը հուզական շոյում չէ:

Bendկման ժամանակ ձողերի (ձողերի) դեֆորմացիայի բնույթի տեսողական ներկայացման համար կատարվում է հետևյալ փորձը. Շղթայի առանցքին զուգահեռ և ուղղահայաց գծերի ցանցը կիրառվում է ուղղանկյուն հատման ռետինե ձողի կողային երեսների վրա (Նկար 30.7, ա): Այնուհետև, դրա ծայրերի երկայնքով ձողեր են կիրառվում (նկ. 30.7, բ), որոնք գործում են ձողի համաչափության հարթությունում ՝ հատելով դրա յուրաքանչյուր խաչմերուկը իներցիայի հիմնական կենտրոնական առանցքներից մեկի երկայնքով: Ձողի առանցքով և դրա յուրաքանչյուր խաչմերուկի իներցիայի հիմնական կենտրոնական առանցքներով անցնող հարթությունը կկոչվի հիմնական հարթություն:

Պահերի գործողության ներքո ճառագայթը անցնում է ուղիղ, մաքուր թեքում: Դեֆորմացիայի արդյունքում, ինչպես ցույց է տալիս փորձը, ձողի առանցքին զուգահեռ ցանցի գծերը թեքվում են ՝ պահպանելով նրանց միջև նույն հեռավորությունները: Նկարում նշվածով: 30.7, բ պահերի ուղղությամբ, ձողի վերին հատվածում այս տողերը երկարվում են, իսկ ներքևում ՝ կարճանում:

Theանցի յուրաքանչյուր տող ՝ ուղղաձիգ առանցքի առանցքին, կարող է դիտվել որպես ձողի որոշակի խաչմերուկի հարթության հետք: Քանի որ այս գծերը մնում են ուղիղ, կարելի է ենթադրել, որ ձողի խաչմերուկները ՝ հարթ մինչև դեֆորմացիան, դեֆորմացիայի ժամանակ մնում են հարթ:

Փորձի վրա հիմնված այս ենթադրությունը, ինչպես հայտնի է, կոչվում է հարթ հատվածի վարկած, կամ Բերնուլիի վարկած (տես § 6.1):

Հարթ հատվածների վարկածը օգտագործվում է ոչ միայն մաքուր ճկման, այլև լայնակի ճկման համար: Լայնակի ճկման դեպքում այն ​​մոտավոր է, իսկ մաքուր թեքման դեպքում `խիստ, ինչը հաստատվում է առաձգականության տեսության մեթոդներով իրականացվող տեսական ուսումնասիրություններով:

Այժմ դիտարկենք ուղղահայաց առանցքի շուրջ սիմետրիկ խաչմերուկով ուղիղ ճառագայթ, որը կնքված է աջ ծայրով և ձախ ծայրում բեռնված է ճառագայթի հիմնական հարթություններից մեկում գործող արտաքին պահով (նկ. 31.7): Այս ձողի յուրաքանչյուր խաչմերուկում տեղի են ունենում միայն ճկման պահեր, որոնք գործում են նույն հարթության վրա, ինչպես պահը

Այսպիսով, ճառագայթը գտնվում է ուղիղ մաքուր թեքության մեջ ամբողջ երկարությամբ: Մաքուր ճկման վիճակում, ճառագայթի առանձին հատվածներ կարող են լինել նաև դրա վրա գործող լայնակի բեռների դեպքում. օրինակ, նկ. 11 -ում ցուցադրվող ճառագայթի հատվածը: 32.7; այս բաժնի հատվածներում ՝ կողային ուժը

Եկեք դիտարկված ճառագայթից (տես նկ. 31.7) ընտրենք երկու խաչմերուկ ունեցող երկարության տարր: Դեֆորմացիայի արդյունքում, ինչպես հետևում է Բերնուլիի վարկածին, հատվածները կմնան տափակ, բայց միմյանց նկատմամբ որոշակի անկյան տակ կթեքվեն: Եկեք պայմանականորեն ձախ հատվածը համարենք անշարժ: Այնուհետեւ, աջ հատվածը անկյունով շրջելու արդյունքում այն ​​կգրավի դիրք (նկ. 33.7):

Ուղիղ գծերը հատվում են ինչ -որ մի կետում, որը տարրի երկայնական մանրաթելերի կորության կենտրոնն է (կամ, ավելի ճիշտ, կորության առանցքի հետքը): 31.7, պահի ուղղությունը երկարացվում է, իսկ ստորինները ՝ կարճանում: Պահի գործողության հարթությանը ուղղահայաց որոշակի միջանկյալ շերտի մանրաթելերը պահպանում են իրենց երկարությունը: Այս շերտը կոչվում է չեզոք շերտ:

Եկեք նշենք չեզոք շերտի կորության շառավիղը, այսինքն ՝ այս շերտից մինչև կորության կենտրոնի հեռավորությունը (տես նկ. 33.7): Մտածեք որոշակի շերտ, որը գտնվում է չեզոք շերտից y հեռավորության վրա: Այս շերտի մանրաթելերի բացարձակ երկարաձգումը հավասար է և հարաբերականին

Հաշվի առնելով նմանատիպ եռանկյունիները ՝ մենք հաստատում ենք, որ, հետևաբար,

Կռում տեսության մեջ ենթադրվում է, որ ձողի երկայնական մանրաթելերը չեն սեղմվում միմյանց դեմ: Փորձարարական և տեսական ուսումնասիրությունները ցույց են տալիս, որ այս ենթադրությունը էականորեն չի ազդում հաշվարկման արդյունքների վրա:

Մաքուր ճկման դեպքում ճառագայթների խաչմերուկներում կտրվածքային լարումներ չեն առաջանում: Այսպիսով, մաքուր ճկման բոլոր մանրաթելերը գտնվում են միակողմանի լարվածության կամ սեղմման մեջ:

Ըստ Հուկի օրենքի ՝ միակողմանի լարվածության կամ սեղմման դեպքում, նորմալ սթրեսը σ և համապատասխան հարաբերական դեֆորմացիան կապված են կախվածության հետ

կամ բանաձևի հիման վրա (11.7)

Բանաձևից (12.7) հետևում է, որ ձողի երկայնական մանրաթելերի նորմալ լարումները ուղիղ համեմատական ​​են չեզոք շերտից նրանց հեռավորություններին: Հետևաբար, յուրաքանչյուր կետի ձողի խաչմերուկում նորմալ սթրեսները համամասնական են y- ից այս կետից մինչև չեզոք առանցք հեռավորությանը, որը չեզոք շերտի հատման գիծն է խաչմերուկի հետ (նկ.

34.7, ա) Theառագայթների և բեռի համաչափությունից հետևում է, որ չեզոք առանցքը հորիզոնական է:

Չեզոք առանցքի կետերում նորմալ ճնշումները զրո են. դրանք ձգվում են չեզոք առանցքի մի կողմից, իսկ մյուս կողմից ՝ սեղմիչ:

O լարումների սյուժեն գրաֆիկ է, որը սահմանափակված է ուղիղ գծով, չեզոք առանցքից ամենահեռու կետերի համար լարումների առավելագույն բացարձակ արժեքներով (նկ. 34.7, բ):

Եկեք այժմ դիտարկենք ընտրված ձողի տարրի հավասարակշռության պայմանները: Elementառագայթի ձախ կողմի գործողությունը տարրի հատվածի վրա (տես նկ. 31.7) ներկայացված է ճկման պահի տեսքով, այս հատվածի մնացած ներքին ուժերը մաքուր ճկումով հավասար են զրոյի: Ձողի աջ կողմի գործողությունը տարրի հատվածի վրա ներկայացված է խաչմերուկի յուրաքանչյուր տարրական տարածքի նկատմամբ կիրառվող տարրական ուժերի տեսքով (նկ. 35.7) և ձողի առանցքին զուգահեռ:

Եկեք կազմենք տարրի հավասարակշռության վեց պայման

Այստեղ `տարերքի վրա, համապատասխանաբար, առանցքի վրա գործող բոլոր ուժերի կանխատեսումների գումարը` առանցքների շուրջ բոլոր ուժերի պահերի գումարը (նկ. 35.7):

Առանցքը համընկնում է հատվածի չեզոք առանցքի հետ, իսկ y առանցքը ուղղահայաց է դրան. այս երկու առանցքները տեղակայված են խաչմերուկ հարթությունում

Տարրական ուժը կանխատեսումներ չի տալիս y առանցքի վրա և առանցք չի առաջացնում առանցքի շուրջ: Հետևաբար, հավասարակշռության հավասարումները բավարարվում են o- ի ցանկացած արժեքներով:

Հավասարակշռության հավասարումը ունի ձև

Հավասարում (13.7) փոխարինեք a- ի արժեքը `ըստ բանաձևի (12.7):

Քանի որ (համարվում է կոր ճառագայթների տարր, որի համար), ապա

Ինտեգրալը ձողի խաչմերուկի ստատիկ պահն է չեզոք առանցքի նկատմամբ: Նրա հավասարությունը զրոյի նշանակում է, որ չեզոք առանցքը (այսինքն ՝ առանցքը) անցնում է խաչմերուկի ծանրության կենտրոնով: Այսպիսով, ձողի բոլոր խաչմերուկների ծանրության կենտրոնը, և, հետևաբար, ձողի առանցքը, որը ծանրության կենտրոնների երկրաչափական տեղն է, գտնվում են չեզոք շերտում: Հետեւաբար, չեզոք շերտի կորության շառավիղը ձողի կորի առանցքի կորության շառավիղն է:

Եկեք այժմ կազմենք հավասարակշռության հավասարումը `ճառագայթային տարրի նկատմամբ չեզոք առանցքի նկատմամբ կիրառվող բոլոր ուժերի պահերի գումարի տեսքով.

Ահա առանցքի մասին տարրական ներքին ուժի պահը:

Եկեք նշանակենք չեզոք առանցքի վերևում գտնվող ձողի հատման հատվածի տարածքը `չեզոք առանցքի տակ:

Այնուհետև այն կներկայացնի չեզոք առանցքի վերևում, չեզոք առանցքից ներքև կիրառվող տարրական ուժերի արդյունքը (նկ. 36.7):

Այս երկու արդյունքները հավասար են միմյանց բացարձակ արժեքով, քանի որ պայմանների հիման վրա դրանց հանրահաշվական գումարը (13.7) հավասար է զրոյի: Այս արդյունքները կազմում են ներքին զույգ ուժեր, որոնք գործում են ձողի խաչմերուկում: Այս զույգ ուժերի պահը, որը հավասար է դրանցից մեկի արժեքի արտադրյալին նրանց միջև եղած հեռավորության վրա (նկ. 36.7), ճկման պահ է ձողի խաչմերուկում:

Հավասարում (15.7) փոխարինեք a- ի արժեքը `ըստ բանաձևի (12.7):

Ահա իներցիայի առանցքային պահը, այսինքն ՝ հատվածը ծանրության կենտրոնով անցնող առանցքը: Հետեւաբար,

Փոխարինեք արժեքը բանաձևից (16.7) բանաձևին (12.7).

Բանաձևը (17.7) բխելիս հաշվի չի առնվել, որ ուղղված արտաքին պահով, ինչպես ցույց է տրված Նկ. 31.7, ըստ նշանների ընդունված կանոնի, ճկման պահը բացասական է: Եթե ​​դա հաշվի առնենք, ապա բանաձևի աջ կողմի դիմաց (17.7) պետք է տեղադրվի մինուս նշան: Այնուհետև, ճառագայթի վերին գոտում (այսինքն ՝ ժամը) դրական ճկման պահով, a- ի արժեքները բացասական կդառնան, ինչը ցույց կտա այս գոտում սեղմման սթրեսների առկայությունը: Այնուամենայնիվ, սովորաբար բանաձևի աջ կողմում գտնվող «մինուս» նշանը (17.7) չի դրվում, և այս բանաձևը օգտագործվում է միայն a սթրեսների բացարձակ արժեքները որոշելու համար: Հետևաբար, ճկման պահի և օրդինատիայի բացարձակ արժեքները պետք է փոխարինվեն բանաձևով (17.7): Սթրեսների նշանը միշտ հեշտությամբ հաստատվում է պահի նշանով կամ ճառագայթի դեֆորմացիայի բնույթով:

Եկեք այժմ կազմենք հավասարակշռության հավասարումը `y առանցքի նկատմամբ ճառագայթային տարրի նկատմամբ կիրառվող բոլոր ուժերի պահերի գումարի տեսքով.

Ահա y առանցքի մասին տարրական ներքին ուժի պահը (տես նկ. 35.7):

Արտահայտությամբ (18.7) փոխարինեք a- ի արժեքը `ըստ բանաձևի (12.7):

Այստեղ ինտեգրալը y- ի և առանցքների նկատմամբ ձողի խաչմերուկի իներցիայի կենտրոնախույս պահն է: Հետեւաբար,

Բայց քանի որ

Ինչպես հայտնի է (տես § 7.5), հատվածի իներցիայի կենտրոնախույս պահը հավասար է զրոյի իներցիայի հիմնական առանցքների համեմատ:

Դիտարկվող դեպքում y- առանցքը ձողի խաչմերուկի համաչափության առանցքն է, և, հետևաբար, y- առանցքները և հանդիսանում են այս հատվածի իներցիայի հիմնական կենտրոնական առանցքները: Հետեւաբար, պայմանը (19.7) այստեղ բավարարված է:

Այն դեպքում, երբ ճկված ճառագայթի խաչմերուկը չունի համաչափության առանցք, պայմանը (19.7) բավարարվում է, եթե ճկման պահի գործողության հարթությունը անցնում է հատվածի իներցիայի հիմնական կենտրոնական առանցքներից մեկով կամ այս առանցքին զուգահեռ:

Եթե ​​ճկման պահի գործողության հարթությունը չի անցնում ձողի խաչմերուկի իներցիայի հիմնական կենտրոնական առանցքներից և դրան զուգահեռ չէ, ապա պայմանը (19.7) չի բավարարվում, և, հետևաբար, կա ուղիղ ճկում չկա. ձողը թեքում է:

Բանաձևը (17.7), որը որոշում է նորմալ սթրեսը ձողի դիտարկվող հատվածի կամայական կետում, կիրառելի է `պայմանով, որ ճկման պահի գործողության հարթությունը անցնում է այս հատվածի իներցիայի հիմնական առանցքներից մեկով կամ զուգահեռ է դրան այն Այս դեպքում խաչմերուկի չեզոք առանցքը նրա հիմնական իներցիայի կենտրոնական առանցքն է ՝ ուղղահայաց ճկման պահի գործողության հարթությանը:

Բանաձևը (16.7) ցույց է տալիս, որ ուղիղ մաքուր ճկման ժամանակ ձողի կորի առանցքի կորությունը ուղիղ համեմատական ​​է E առաձգական մոդուլի արտադրյալին և իներցիայի պահին: Արտադրանքը կկոչվի ճկման հատվածի կոշտություն. այն արտահայտվում է և այլն

Մշտական ​​խաչմերուկի ճառագայթի մաքուր ճկումով, խաչմերուկների ճկման պահերն ու կոշտությունները կայուն են դրա երկարությամբ: Այս դեպքում ճառագայթի ծռված առանցքի կորության շառավիղը մշտական ​​արժեք ունի [տես. արտահայտություն (16.7)], այսինքն ՝ ճառագայթը թեքված է շրջանագծի կամարի երկայնքով:

Բանաձևից (17.7) հետևում է, որ ձողի խաչմերուկում ամենամեծ (դրական - առաձգական) և ամենափոքր (բացասական - սեղմիչ) նորմալ սթրեսները առաջանում են չեզոք առանցքից ամենահեռու կետերում, որոնք գտնվում են դրա երկու կողմերում: Չեզոք առանցքի վերաբերյալ սիմետրիկ խաչմերուկով ամենամեծ առաձգական և սեղմիչ սթրեսների բացարձակ արժեքները նույնն են, և դրանք կարող են որոշվել բանաձևով

որտեղ է հեռավորությունը չեզոք առանցքից մինչև հատվածի ամենահեռավոր կետը:

Արժեքը, որը կախված է միայն խաչմերուկի չափից և ձևից, կոչվում է հատվածի դիմադրության առանցքային պահ և նշվում է

(20.7)

Հետեւաբար,

Որոշեք ուղղանկյուն և շրջանաձև հատվածների դիմադրության առանցքային պահերը:

B լայնությամբ և բարձրությամբ ուղղանկյուն հատվածի համար

Դ տրամագծով շրջանաձև հատվածի համար

Դիմադրության պահը արտահայտվում է.

Չեզոք առանցքի մասին համաչափ հատվածների համար, օրինակ ՝ եռանկյունու, Տավրի և այլնի համար, չեզոք առանցքից մինչև ամենահեռավոր ձգված և սեղմված մանրաթելերի հեռավորությունները տարբեր են. հետևաբար, նման խաչմերուկների համար կա դիմադրության երկու պահ.

որտեղ են հեռավորությունները չեզոք առանցքից մինչև ամենահեռավոր ձգված և սեղմված մանրաթելերը:

Ուղիղ թեքում: Ինքնաթիռի լայնակի ճկում beառագայթների ներքին ուժի գործոնների գծագրում Q և M գծապատկերների գծապատկերներ `օգտագործելով հավասարումներ Ստորև բերված Q և M գծապատկերներ բնորոշ հատվածներից (կետերից) beառագայթների ուղիղ ճկման ուժի հաշվարկ Հիմնական ճկման լարումները: Amsառագայթների ամրության ամբողջական ստուգում Հասկացեք ճկման կենտրոնը Որոշեք ճառագայթների տեղաշարժերը ճկման ընթացքում: Beառագայթների դեֆորմացիայի հայեցակարգեր և դրանց կարծրության պայմաններ theառագայթների կորի առանցքի դիֆերենցիալ հավասարում Ուղղակի ինտեգրման մեթոդ beառագայթների տեղաշարժերի որոշման օրինակներ `անմիջական ինտեգրման եղանակով: ճառագայթից): Initialառագայթում տեղաշարժերի սահմանման օրինակներ սկզբնական պարամետրերի մեթոդով Մորի մեթոդով տեղաշարժերի որոշում: Կանոն Ա.Կ. Վերեշչագին. Մոհր ինտեգրալի հաշվարկ ըստ A.K.- ի կանոնի: Վերեշչագին Մոհրի անբաժանելի մատենագրության միջոցով տեղաշարժերի որոշման օրինակներ Ուղղակի թեքում: Հարթ կողային թեքում: 1.1. Internalառագայթների համար ներքին ուժային գործոնների գծագրում Ուղղակի ճկումը դեֆորմացիայի տեսակ է, որի դեպքում ձողի լայնակի հատվածներում առաջանում են երկու ներքին ուժային գործոններ `ճկման պահ և կտրող ուժ: Որոշակի դեպքում կտրող ուժը կարող է հավասար լինել զրոյի, ապա թեքությունը կոչվում է մաքուր: Ինքնաթիռի լայնակի ճկումով բոլոր ուժերը տեղակայված են գավազանի իներցիայի հիմնական հարթություններից մեկում և ուղղահայաց են նրա երկայնական առանցքի վրա, պահերը գտնվում են նույն հարթությունում (նկ. 1.1, ա, բ): Բրինձ 1.1 theառագայթների կամայական խաչմերուկում լայնական ուժը թվայինորեն հավասար է դիտարկվող հատվածի մի կողմում գործող բոլոր արտաքին ուժերի նորմալ և ճառագայթային առանցքների վրա կանխատեսումների հանրահաշվական գումարին: Mn ճառագայթի հատվածի լայնական ուժը (նկ. 1.2, ա) համարվում է դրական, եթե հատվածից ձախ արտաքին ուժերի արդյունքն ուղղված է դեպի վեր, իսկ աջից `ներքև, և բացասական` հակառակ: գործ (նկ. 1.2, բ): Բրինձ 1.2 Տվյալ հատվածում կտրող ուժը հաշվարկելիս հատվածի ձախ կողմում ընկած արտաքին ուժերը վերցվում են գումարած նշանով, եթե դրանք ուղղված են դեպի վեր, իսկ մինուս նշանով `եթե դրանք ներքև են: Հակառակը ճիշտ է ճառագայթի աջ կողմի համար: 5 theառագայթների կամայական խաչմերուկում ճկման պահը թվայինորեն հավասար է դիտարկվող հատվածի մի կողմում գործող բոլոր արտաքին ուժերի հատվածի կենտրոնական z առանցքի շուրջ պահերի հանրահաշվական գումարին: Mn ճառագայթի հատվածում ճկման պահը (նկ. 1.3, ա) համարվում է դրական, եթե հատվածի ձախ կողմում գտնվող արտաքին ուժերի պահը ուղղված է ժամացույցի սլաքի ուղղությամբ, իսկ աջ կողմում `ժամացույցի սլաքի հակառակ ուղղությամբ, իսկ բացասական` հակառակ: գործ (նկ. 1.3, բ) Բրինձ 1.3 Տվյալ հատվածում ճկման պահը հաշվարկելիս հատվածի ձախ կողմում ընկած արտաքին ուժերի պահերը համարվում են դրական, եթե դրանք ուղղված են ժամացույցի սլաքի ուղղությամբ: Հակառակը ճիշտ է ճառագայթի աջ կողմի համար: Հարմար է ճկման պահի նշանը որոշել ճառագայթի դեֆորմացիայի բնույթով: Կռումային պահը համարվում է դրական, եթե դիտարկվող հատվածում ճառագայթի կտրված հատվածը թեքված է դեպի ներքև, այսինքն ՝ ստորին մանրաթելերը ձգված են: Հակառակ դեպքում, հատվածում ճկման պահը բացասական է: Գոյություն ունեն դիֆերենցիալ հարաբերություններ ճկման պահի M- ի, կտրող ուժի Q- ի և բեռնվածության ինտենսիվության միջև: 1. Հատվածքի աբսցիսայի երկայնքով կտրող ուժի առաջին ածանցյալը հավասար է բաշխված բեռի ինտենսիվությանը, այսինքն. ... (1.1) 2. Կռումային պահի առաջին ածանցյալը հատվածի աբսցիսայի երկայնքով հավասար է լայնակի ուժին, այսինքն. (1.2) 3. Երկրորդ ածանցյալը հատվածի աբսցիսայի նկատմամբ հավասար է բաշխված բեռի ինտենսիվությանը, այսինքն. (1.3) դեպի վեր ուղղված բաշխված բեռը համարվում է դրական: M, Q, q միջև եղած դիֆերենցիալ կախվածություններից հետևում են մի շարք կարևոր եզրակացությունների. 1. Եթե ճառագայթի մի հատվածի վրա ՝ բ) լայնակի ուժը բացասական է, ապա թեքման պահը նվազում է. գ) կտրող ուժը զրո է, ապա կռումային պահն ունի կայուն արժեք (մաքուր ճկում). 6 դ) լայնակի ուժն անցնում է զրոյի միջով ՝ նշանը գումարածից մինուս, max M M, հակառակ դեպքում M Mmin: 2. Եթե ճառագայթի հատվածի վրա բաշխված բեռ չկա, ապա կտրող ուժը հաստատուն է, իսկ ճկման պահը փոխվում է գծային: 3. Եթե ճառագայթի մի հատվածի վրա առկա է միատեսակ բաշխված բեռ, ապա կտրող ուժը փոխվում է ըստ գծային օրենքի, իսկ ճկման պահը `ըստ քառակուսի պարաբոլայի օրենքի` ուղղված բեռի նկատմամբ ուռուցիկությանը (դեպքում ձգված մանրաթելերի կողմից M դիագրամ գծելու): 4. Կենտրոնացված ուժի տակ ընկած հատվածում Q դիագրամն ունի թռիչք (ուժի մեծությամբ), M դիագրամը թեքություն ունի ուժի գործողության նկատմամբ: 5. Այն հատվածում, որտեղ կիրառվում է կենտրոնացված պահը, M դիագրամն ունի այս պահի արժեքին հավասար թռիչք: Սա չի արտացոլվում Q սյուժեում: Theառագայթների բարդ բեռնվածությամբ գծվում են կտրող ուժերի Q և ճկման պահերի գծապատկերները: Q (M) դիագրամը գրաֆիկ է, որը ցույց է տալիս ճառագայթի երկարության երկայնքով կտրող ուժի փոփոխման օրենքը: M և Q դիագրամների վերլուծության հիման վրա ստեղծվում են ճառագայթների վտանգավոր հատվածներ: Q գծագրի դրական օրդինատները գծված են դեպի վեր, իսկ բացասական օրդինատները `ներքևի գծի ներքևի գծի երկայնական առանցքի զուգահեռ գծված գծից: Մ գծապատկերի դրական օրդինատները շարադրված են, իսկ բացասականները `վեր, այսինքն` Մ հողամասը կառուցված է ձգված մանրաթելերի կողքից: Andառագայթների համար Q և M դիագրամների կառուցումը պետք է սկսվի օժանդակ ռեակցիաների սահմանմամբ: Մեկի զսպված, իսկ մյուս ազատ ծայրերով ճառագայթների համար Q և M գծապատկերների կառուցումը կարող է սկսվել ազատ ծայրից ՝ առանց ներդրման ռեակցիաները սահմանելու: 1.2. Հավասարումների միջոցով Q և M դիագրամների գծագրում beառագայթը բաժանված է հատվածների, որոնցում ճկման պահի և կտրող ուժի գործառույթները մնում են հաստատուն (չունեն շարունակականություններ): Բաժինների սահմաններն են կենտրոնացված ուժերի կիրառման կետերը, ուժերի զույգերը և բաշխված բեռի ինտենսիվության փոփոխման վայրերը: Յուրաքանչյուր հատվածում կամայական հատված է վերցվում սկզբից x հեռավորության վրա, և Q և M- ի հավասարումները կազմվում են այս հատվածի համար: Այս հավասարումները օգտագործվում են Q և M. դիագրամների կառուցման համար: Օրինակ 1.1 Կառուցել Q և կտրող ուժերի դիագրամներ: տրված ճառագայթի համար M ճկման պահեր (նկ. 1.4, ա): Լուծում ՝ 1. Օժանդակ ռեակցիաների որոշում: Մենք կազմում ենք հավասարակշռության հավասարումներ. Որոնցից մենք ստանում ենք հենարանների ռեակցիաները ճիշտ են սահմանված: Theառագայթն ունի չորս բաժին Նկ. 1.4 բեռ ՝ CA, AD, DB, BE: 2. Նախագծում Q. Հողամաս CA. CA 1 հատվածի վրա մենք կամայական հատված ենք գծում 1-1 ՝ ճառագայթի ձախ ծայրից x1 հեռավորության վրա: Մենք Q- ն սահմանում ենք որպես 1-1 հատվածից ձախ գործող բոլոր արտաքին ուժերի հանրահաշվական գումար: Մինուս նշանը վերցվում է, քանի որ հատվածից ձախ գործող ուժը ուղղված է դեպի ներքև: Q- ի արտահայտությունը անկախ է x1 փոփոխականից: Այս հատվածում Q դիագրամը պատկերված կլինի որպես աբսիսսայի առանցքին զուգահեռ ուղիղ գիծ: Հողամաս մ.թ. Կայքում մենք կամայական հատված ենք գծում 2-2 ՝ ճառագայթի ձախ ծայրից x2 հեռավորության վրա: Q2- ը մենք սահմանում ենք որպես 2-2 հատվածից ձախ գործող բոլոր արտաքին ուժերի հանրահաշվական գումար: 8. Q- ի արժեքը հատվածում հաստատուն է (կախված չէ x2 փոփոխականից): Հողամասը Q- ում աբսցիսայի առանցքին զուգահեռ ուղիղ գիծ է: Հողամաս DB: Կայքում մենք կամայական հատված ենք գծում 3-3 ՝ ճառագայթի աջ ծայրից x3 հեռավորության վրա: Մենք Q3- ը սահմանում ենք որպես 3-3 բաժնի աջից գործող բոլոր արտաքին ուժերի հանրահաշվական գումար: Ստացված արտահայտությունը թեք ուղիղ գծի հավասարումն է: Հողամաս BE. Կայքում մենք 4-4 հատված ենք պատրաստում ճառագայթի աջ ծայրից x4 հեռավորության վրա: Մենք Q- ն սահմանում ենք որպես 4-4 հատվածի աջ կողմում գործող բոլոր արտաքին ուժերի հանրահաշվական գումար: 4 Այստեղ գումարած նշանը վերցված է, քանի որ արդյունքում 4-4 հատվածից աջ բեռնվածությունն ուղղված է դեպի ներքև: Ստացված արժեքների հիման վրա մենք գծում ենք Q դիագրամները (նկ. 1.4, բ): 3. Դավադրություն Մ. Հողամաս m1. 1-1 հատվածում մենք ճկման պահը սահմանում ենք որպես 1-1 հատվածից ձախ գործող ուժերի պահերի հանրահաշվական գումար: - ուղիղ գծի հավասարումը: Բաժին A 3 2-2 հատվածում ճկման պահը սահմանեք որպես 2-2 հատվածից ձախ գործող ուժերի պահերի հանրահաշվական գումար: - ուղիղ գծի հավասարումը: Բաժին DB 4 3-3 հատվածում ճկման պահը սահմանեք որպես 3-3 հատվածից աջ գործող ուժերի պահերի հանրահաշվական գումար: - քառակուսի պարաբոլայի հավասարումը: 9 Գտեք երեք արժեք հատվածի ծայրերում և xk կոորդինատով մի կետում, որտեղ Բաժին BE 1 4-4 հատվածում ճկման պահը սահմանեք որպես 4- րդ հատվածից աջ գործող ուժերի պահերի հանրահաշվական գումար: 4 - քառակուսի պարաբոլայի հավասարումը մենք գտնում ենք M4- ի երեք արժեք. Օգտագործելով ստացված արժեքները, մենք կառուցում ենք M- ի դիագրամ (նկ. 1.4, գ): CA և AD հատվածներում Q գծապատկերը սահմանափակվում է աբսիսայի առանցքին զուգահեռ ուղիղ գծերով, իսկ DB և BE հատվածներում `թեք ուղիղ գծերով: Q, հողամասի C, A և B հատվածներում կան թռիչքներ համապատասխան ուժերի արժեքով, ինչը ծառայում է որպես Q հողամասի գծագրման ճիշտության ստուգում: Այն հատվածներում, որտեղ Q  0, պահերը աճում են ձախից դեպի աջ: Այն հատվածներում, որտեղ Q  0, պահերը նվազում են: Համակենտրոնացված ուժերի ներքո տեղի են ունենում ուժերի գործողությունների շեղումներ: Խտացված պահի ներքո տեղի է ունենում թռիչք պահի մեծությամբ: Սա ցույց է տալիս Մ. Գծապատկերի ճիշտ լինելը: Օրինակ 1.2 Երկու հենարանների վրա կառուցեք Q և M դիագրամներ, բեռնված բաշխված բեռով, որի ինտենսիվությունը գծայինորեն տատանվում է (նկ. 1.5, ա): Լուծում Օժանդակ ռեակցիաների որոշում: Բաշխված բեռի արդյունքը հավասար է բեռի դիագրամը ներկայացնող եռանկյունու մակերեսին և կիրառվում է այս եռանկյունու ծանրության կենտրոնում: Մենք կազմում ենք բոլոր ուժերի մոմենտների գումարները A և B կետերի նկատմամբ. Գծապատկեր գծում Q. Եկեք կամայական հատված գծենք ձախ հենակից x հեռավորության վրա: Բաժին համապատասխան բեռնվածքի դիագրամը որոշվում է եռանկյունների նմանությունից: Բեռի այն հատվածի արդյունքը, որը գտնվում է հատվածից ձախ, հատվածի լայնակի ուժը հավասար է: քառակուսի պարաբոլայի օրենքը հավասարեցնելով լայնակի ուժի հավասարումը զրոյի, մենք գտնում ենք այն հատվածի աբսցիսը, որում Q դիագրամը անցնում է զրոյի. 1.5, բ. Կամայական հատվածում ճկման պահը հավասար է ingկման պահը փոխվում է ըստ խորանարդի պարաբոլայի օրենքի. Theկման պահը առավելագույն արժեք ունի այն հատվածում, որտեղ 0 -ը, այսինքն M դիագրամում ներկայացված է Նկ. 1.5, գ. 1.3. Q և M դիագրամների գծագրում ըստ բնութագրական հատվածների (կետերի) Օգտագործելով M, Q, q և դրանցից բխող եզրակացությունների միջև եղած դիֆերենցիալ կախվածությունները և նպատակահարմար է Q և M դիագրամները գծել բնութագրական հատվածներով (առանց հավասարումներ կազմելու): Այս մեթոդի կիրառմամբ Q և M արժեքները հաշվարկվում են բնորոշ հատվածներում: Տիպիկ հատվածներն այն հատվածների սահմանային հատվածներն են, ինչպես նաև այն հատվածները, որտեղ տվյալ ներքին ուժի գործոնը ծայրահեղ արժեք ունի: Բնորոշ հատվածների միջև ընկած սահմաններում դիագրամի 12 -րդ ուրվագիծը սահմանվում է M, Q, q- ի և դրանցից բխող եզրակացությունների միջև եղած դիֆերենցիալ կախվածության հիման վրա: Օրինակ 1.3 Կառուցեք Q և M գծապատկերները նկ. 1.6, ա. Բրինձ 1.6. Լուծում. Մենք սկսում ենք Q և M դիագրամների գծագրումը ճառագայթի ազատ ծայրից, մինչդեռ ներկառուցված ռեակցիաները կարող են բաց թողնվել: Theառագայթը ունի երեք բեռնման տարածք `AB, BC, CD: AB և BC հատվածների վրա բաշխված բեռ չկա: Կողային ուժերը հաստատուն են: Հողամաս Q- ն սահմանափակվում է աբսիսայի առանցքին զուգահեռ ուղիղ գծերով: Կռում պահերը փոխվում են գծային: M դիագրամը սահմանափակվում է աբսիսսայի առանցքին հակված ուղիղ գծերով: CD հատվածի վրա կա միատեսակ բաշխված բեռ: Լայնակի ուժերը փոխվում են գծային, իսկ ճկման պահերը `ըստ քառակուսի պարաբոլայի օրենքի` բաշխված բեռի ուղղությամբ ուռուցիկությամբ: AB և BC հատվածների սահմանին լայնակի ուժը կտրուկ փոխվում է: BC և CD հատվածների սահմանագծում թեքության պահը կտրուկ փոխվում է: 1. Գծապատկեր Q. Մենք հատվածների սահմանային հատվածներում հաշվարկում ենք կտրող ուժերի Q- ի արժեքները. Հաշվարկների արդյունքների հիման վրա մենք գծում ենք ճառագայթի Q գծապատկերը (նկ. 1, բ): Q դիագրամից հետևում է, որ CD հատվածի լայնակի ուժը հավասար է զրոյի այս հատվածի սկզբից qa a q հեռավորության վրա տեղակայված հատվածում: Այս հատվածում կռում պահն ունի առավելագույն արժեք: 2. M դիագրամի կառուցում: Մենք հաշվարկում ենք ճկման պահերի արժեքները հատվածների սահմանային հատվածներում. Առավելագույն պահին հատվածում: Հաշվարկների արդյունքների հիման վրա մենք կառուցում ենք M դիագրամ (նկ. 5.6, գ) Օրինակ 1.4 ingկուն պահերի տրված դիագրամի համար (նկ. 1.7, ա) ճառագայթի համար (նկ. 1.7, բ) որոշեք գործող բեռները և կառուցեք Q դիագրամ: Շրջանը նշանակում է քառակուսի պարաբոլայի գագաթը: Լուծում. Որոշեք ճառագայթի վրա ազդող բեռները: AC հատվածը բեռնված է միատեսակ բաշխված բեռով, քանի որ այս հատվածի M դիագրամը քառակուսի պարաբոլա է: Հղման B հատվածում կենտրոնացված պահը կիրառվում է ճառագայթի վրա, գործում է ժամացույցի սլաքի ուղղությամբ, քանի որ M դիագրամի վրա մենք ունենք դեպի վեր թռիչք պահի մեծությամբ: NE հատվածում ճառագայթը բեռնված չէ, քանի որ այս հատվածի M դիագրամը սահմանափակված է թեք ուղիղ գծով: Աջակցման B արձագանքը որոշվում է այն պայմանից, որ C հատվածի ճկման պահը հավասար է զրոյի, այսինքն `բաշխված բեռի ինտենսիվությունը որոշելու համար մենք A հատվածում ճկման պահի արտահայտություն ենք կազմում` որպես պահերի գումար: ուժերի աջ կողմում և հավասար են զրոյի: Այժմ մենք սահմանում ենք աջակցության արձագանքը Ա. Դա անելու համար մենք կազմում ենք արտահայտություն հատվածի ճկման պահերի համար, որպես ձախ կողմերի ուժերի պահերի գումար: Բեռով ճառագայթների նախագծման դիագրամը ներկայացված է Նկ. 1.7, գ. Սկսած ճառագայթի ձախ ծայրից, մենք հաշվարկում ենք կտրող ուժերի արժեքները հատվածների սահմանային հատվածներում. Q դիագրամը ներկայացված է Նկ. 1.7, դ. Դիտարկվող խնդիրը կարող է լուծվել `յուրաքանչյուր վայրում M, Q- ի ֆունկցիոնալ կախվածություններ կազմելու միջոցով: Ընտրեք սկիզբը ճառագայթի ձախ ծայրում: AC հատվածի վրա M դիագրամը արտահայտվում է քառակուսի պարաբոլայով, որի հավասարումը ունի Constants a, b, c ձևը, եթե գտնվենք այն պայմանից, որ պարաբոլան անցնում է երեք կետերով ՝ հայտնի կոորդինատներով: Փոխելով կետերի կոորդինատները պարաբոլայի հավասարման մեջ մենք ստանում ենք. Կռում պահի արտահայտությունը կլինի Տարբերակել M1 ֆունկցիան, մենք ստանում ենք կախվածություն լայնակի ուժի համար Q գործառույթը տարբերակելուց հետո ստանում ենք բաշխված բեռի ինտենսիվության արտահայտությունը CB հատվածը, ճկման պահի արտահայտությունը ներկայացված է որպես գծային գործառույթ: a և b հաստատունները որոշելու համար մենք օգտագործում ենք այն պայմանները, երբ այս ուղիղը անցնում է երկու կետերով, որոնց կոորդինատները հայտնի են: Մենք ստանում ենք երկու հավասարում. ունենա 20. CB հատվածի ճկման պահի հավասարումը կլինի M2- ի կրկնակի տարբերակումից հետո, մենք կգտնենք M և Q- ի գտնված արժեքներով, մենք գծում ենք ճկման պահերի և կտրման ուժերի դիագրամները ճառագայթ Բացի բաշխված բեռից, ճառագայթին կենտրոնացված ուժեր են կիրառվում երեք բաժիններով, որտեղ Q դիագրամի վրա թռիչքներ կան, իսկ այն հատվածում, որտեղ M դիագրամի վրա ցատկ կա, կենտրոնացված պահեր: Օրինակ 1.5 aառագայթների համար (նկ. 1.8, ա) որոշեք ծխնու C- ի ռացիոնալ դիրքը, որի ընթացքում ճկման ամենամեծ պահը հավասար է ներկառուցվածքի ճկման պահին (բացարձակ արժեքով): Կառուցեք Q և M դիագրամներ: Լուծում Օժանդակ ռեակցիաների որոշում: Չնայած աջակցության կապերի ընդհանուր թիվը չորսն է, ճառագայթը ստատիկորեն սահմանելի է: Hխն C- ի ճկման պահը հավասար է զրոյի, ինչը մեզ թույլ է տալիս կազմել լրացուցիչ հավասարում. Եկեք կազմենք ծխնու աջ կողմում գտնվող բոլոր ուժերի պահերի գումարը: Գ դիագրամը Q- ի համար ճառագայթը սահմանափակված է թեք ուղիղ գծով, քանի որ q = const: Որոշեք ճառագայթների սահմանային հատվածներում կտրող ուժերի արժեքները. Հատվածի աբսցիսան xK, որտեղ Q = 0, որոշվում է այն հավասարումից, որտեղից ճառագայթի M դիագրամը սահմանափակված է քառակուսի պարաբոլայով: Պահերի ճկման արտահայտություններ այն հատվածներում, որտեղ Q = 0 և տեղադրման մեջ համապատասխանաբար գրվում են հետևյալ կերպ. Պահերի հավասարության պայմանից մենք ստանում ենք քառակուսային հավասարում `պահանջվող պարամետրի համար` իրական արժեք x2x 1, 029 մ Որոշեք ճառագայթների բնորոշ հատվածներում կտրող ուժերի և ճկման պահերի թվային արժեքները Նկար 1.8 -ում, բ -ն ցույց է տալիս Q դիագրամը, իսկ նկ. 1.8, գ - դիագրամ Մ. Դիտարկվող խնդիրը կարող է լուծվել `կախված ճառագայթը իր բաղադրիչ տարրերի բաժանելով, ինչպես ցույց է տրված Նկ. 1.8, դ. Սկզբում որոշվում են VC և VB հենարանների ռեակցիաները: Q և M դիագրամները գծված են CB- ի կախովի ճառագայթի վրա `դրան հասցված բեռի գործողությունից: Հետո նրանք գնում են AC- ի հիմնական ճառագայթ ՝ բեռնելով այն լրացուցիչ ուժի VC- ով, որը հանդիսանում է AC ճառագայթի վրա CB ճառագայթի ճնշման ուժը: Դրանից հետո Q և M գծապատկերները գծված են AC ճառագայթի համար: 1.4. Ngthառագայթների ուղիղ ճկման ուժի հաշվարկներ Նորմալ և կտրող լարումների համար ուժի հաշվարկներ: Amառագայթի ուղիղ ճկման ժամանակ նրա խաչաձեւ հատվածներում առաջանում են նորմալ եւ շոշափելի սթրեսներ (նկ. 1.9): Նկար 18 1.9 Նորմալ սթրեսները կապված են ճկման պահի հետ, կտրման լարումները `կտրող ուժի հետ: Ուղիղ մաքուր ճկման դեպքում կտրման լարումները զրո են: Alառագայթների խաչմերուկի կամայական կետի նորմալ լարումները որոշվում են բանաձևով (1.4), որտեղ M- ն այս հատվածի ճկման պահն է. Iz- ը չեզոք առանցքի համեմատ հատվածի իներցիայի պահն է. y- ն այն հեռավորությունն է այն կետից, որտեղ նորմալ լարվածությունը որոշվում է մինչև չեզոք z առանցքը: Բաժնի բարձրության երկայնքով նորմալ սթրեսները փոխվում են գծայինորեն և հասնում ամենամեծ արժեքին չեզոք առանցքից ամենահեռու կետերում: Եթե հատվածը սիմետրիկ է չեզոք առանցքի նկատմամբ (նկ. 1.11), ապա նկ. 1.11 ամենամեծ առաձգական և սեղմման սթրեսները նույնն են և որոշվում են բանաձևով,  թեքում հատվածի դիմադրության առանցքային պահն է: B լայնության և h բարձրության ուղղանկյուն հատվածի համար (1.7) d տրամագծի շրջանաձև հատվածի համար ՝ (1.8) օղակաձև հատվածի համար   - օղակի համապատասխանաբար արտաքին և ներքին տրամագծերը: Պլաստիկ նյութերից պատրաստված ճառագայթների համար առավել ռացիոնալ են սիմետրիկ 20 հատվածային ձևերը (I-beams, box-shaped, unular): Փխրուն նյութերից պատրաստված ճառագայթների համար, որոնք հավասարապես դիմացկուն չեն լարվածության և սեղմման, չեզոք z առանցքի նկատմամբ ասիմետրիկ հատվածները (T, U- ձև, ասիմետրիկ I-beam) ռացիոնալ են: Պլաստիկ նյութերից պատրաստված սիմետրիկ խաչաձև ձևերով մշտական ​​խաչմերուկի ճառագայթների համար ամրության պայմանը գրված է հետևյալ կերպ. (1.10), որտեղ Mmax- ը ճկման պահի առավելագույն մոդուլն է. - թույլատրելի սթրես նյութի համար: Պլաստիկ նյութերից պատրաստված ասիմետրիկ խաչաձև ձևերով մշտական ​​խաչմերուկների ճառագայթների համար ամրության վիճակը գրված է հետևյալ տեսքով. (1. 11) Չեզոք առանցքի հետ անհամաչափ հատվածներով փխրուն նյութերից պատրաստված ճառագայթների համար, եթե M դիագրամը միանշանակ է (նկ. 1.12), դուք պետք է գրեք երկու ուժային պայման `չեզոք առանցքից մինչև ամենահեռավոր կետերի հեռավորությունը: համապատասխանաբար վտանգավոր հատվածի ձգված և սեղմված գոտիներից. P - համապատասխանաբար լարվածության և սեղմման թույլատրելի սթրեսներ: Նկար 1.12. 21 Եթե ճկման պահերի դիագրամը ունի տարբեր նշանների հատվածներ (նկ. 1.13), ապա 1-1 հատվածը ստուգելուց բացի, որտեղ գործում է Mmax- ը, անհրաժեշտ է հաշվարկել 2-2 հատվածի ամենամեծ առաձգական լարումները (ամենամեծը հակառակ նշանի պահը): Բրինձ 1.13 Նորմալ սթրեսների հիմնական հաշվարկին զուգահեռ, որոշ դեպքերում անհրաժեշտ է ճառագայթի ուժը ստուգել կտրող լարումների առումով: Arառագայթների կտրման լարումները հաշվարկվում են DI Zhuravsky- ի բանաձևով (1.13), որտեղ Q- ը ճառագայթի դիտարկվող խաչմերուկում կտրող ուժն է. Szotc - ստատիկ պահ ՝ համեմատած հատվածի մի մասի տարածքի չեզոք առանցքի հետ, որը գտնվում է տվյալ կետով գծված և z առանցքին զուգահեռ ուղիղ գծի մի կողմում. b - դիտվող կետի մակարդակի հատվածի լայնությունը. Iz- ը չեզոք z առանցքի նկատմամբ ամբողջ հատվածի իներցիայի պահն է: Շատ դեպքերում կտրման առավելագույն լարումները տեղի են ունենում ճառագայթի չեզոք շերտի մակարդակում (ուղղանկյուն, I- ճառագայթ, շրջան): Նման դեպքերում կտրման լարվածության ուժի պայմանը գրված է այն ձևով, (1.14), որտեղ Qmax- ը մոդուլում ամենամեծ կտրող ուժն է. Թույլատրելի՞ է կտրվածքի սթրեսը նյութի համար: Aառագայթների ուղղանկյուն հատվածի համար ուժի պայմանն ունի ձև (1.15) A- ն ճառագայթի լայնակի հատվածն է: Շրջանաձև հատվածի համար ամրության պայմանը ներկայացված է (1.16) տեսքով (I16) I հատվածի դեպքում ուժի պայմանը գրված է հետևյալ կերպ. d - I -beam- ի պատի հաստությունը: Սովորաբար, ճառագայթի խաչմերուկի չափերը որոշվում են ուժի վիճակից `նորմալ սթրեսների նկատմամբ: Sheառագայթների ամրության ստուգումը կտրող սթրեսների համար պարտադիր է ցանկացած երկարության կարճ ճառագայթների և ճառագայթների համար, եթե հենարանների մոտակայքում կան մեծ ուժգնության կենտրոնացված ուժեր, ինչպես նաև փայտե, ամրացված և եռակցված ճառագայթների համար: Օրինակ 1.6 Ստուգեք արկղի հատվածի ճառագայթի ուժը (նկ. 1.14) նորմալ և կտրող սթրեսների համար, եթե MPa: Պատկերացրեք ճառագայթի վտանգավոր հատվածը: Բրինձ 1.14 Լուծում 23 1. Q և M դիագրամների գծագրում `օգտագործելով բնութագրական հատվածներ: Հաշվի առնելով ճառագայթի ձախ կողմը, մենք ստանում ենք լայնակի ուժերի դիագրամը, որը ներկայացված է Նկ. 1.14, գ. Կռումային պահերի դիագրամը ներկայացված է Նկ. 5.14, գ. 2. Խաչմերուկի երկրաչափական բնութագրեր 3. Ամենաբարձր նորմալ սթրեսները C հատվածում, որտեղ գործում է Mmax (մոդուլ) `MPa: Normalառագայթում առկա առավելագույն նորմալ լարումները գործնականում հավասար են թույլատրելիին: 4. Ամենախոշոր կտրող սթրեսները C (կամ A) հատվածում, որտեղ գործում է max Q- ը (մոդուլ). b2 սմ - հատվածի լայնությունը չեզոք առանցքի մակարդակով: 5. Կտրող սթրեսներ մի հատվածում (պատի մեջ) C բաժնում `Նկ. 1.15 Այստեղ Szomc 834.5 108 սմ 3 ստատիկ պահն է K1 կետով անցնող գծի վերևում գտնվող հատվածի տարածքի ստատիկ պահը. b2 սմ - պատի հաստությունը K1 կետի մակարդակով: Theառագայթների C հատվածի  և g գծապատկերները ներկայացված են Նկ. 1.15. Օրինակ 1.7 Նկարում պատկերված ճառագայթի համար: 1.16, ա, պահանջվում է. 2. Որոշեք խաչմերուկի չափերը շրջանագծի, ուղղանկյունի և I- ճառագայթի տեսքով `ուժի վիճակից նորմալ սթրեսների նկատմամբ, համեմատեք խաչմերուկի մակերեսները: 3. Ստուգեք ճառագայթների խաչմերուկների ընտրված չափերը `կտրման լարվածության առումով: Տրված է. Լուծում ՝ 1. Որոշեք ճառագայթների հենարանների ռեակցիաները Ստուգեք. 1.16 CA և AD հատվածներում բեռի ինտենսիվությունը q = const է: Հետևաբար, այս տարածքներում Q դիագրամը սահմանափակվում է առանցքին հակված ուղիղ գծերով: DB հատվածում բաշխված բեռի ինտենսիվությունը q = 0, հետևաբար, դիագրամի այս հատվածում Q- ն սահմանափակված է x առանցքին զուգահեռ ուղիղ գծով: Plotառագայթների համար Q գծապատկերը ներկայացված է Նկ. 1.16, բ. Theառագայթների բնութագրական հատվածներում ճկման պահերի արժեքները. Երկրորդ հատվածում մենք որոշում ենք հատվածի x2 աբսցիսը, որում Q = 0. Երկրորդ հատվածի առավելագույն պահը ճառագայթի համար M դիագրամն է ցուցադրված է Նկ. 1.16, գ. 2. Մենք կազմում ենք նորմալ լարումների ուժի պայմանը, որտեղից մենք որոշում ենք հատվածի դիմադրության պահանջվող առանցքային պահը շրջանաձև հատվածի տարածքի պահանջվող տրամագիծը d. Շրջանաձև հատվածի մակերեսը ուղղանկյուն հատվածի համար Պահանջվող հատվածի բարձրությունը Ուղղանկյուն հատվածի մակերեսը Սահմանեք I- ճառագայթի անհրաժեշտ թիվը: ԳՕՍՏ 8239-89-ի աղյուսակների համաձայն, մենք գտնում ենք 597 սմ 3 դիմադրության առանցքային պահի ամենամոտ ավելի բարձր արժեքը, որը համապատասխանում է թիվ 33 I-beam- ին հետևյալ բնութագրերով. A z 9840 սմ 4: Ստուգեք հանդուրժողականության առկայությունը. Ի վերջո, մենք ընդունում ենք թիվ 33 ճառագայթը: Մենք համեմատում ենք շրջանաձև և ուղղանկյուն հատվածների մակերեսները I- ճառագայթի ամենափոքր տարածքի հետ: Դիտարկված երեք հատվածներից I- հատվածը ամենաարդյունավետն է: 3. Մենք հաշվարկում ենք ամենաբարձր նորմալ սթրեսները 27 I- ճառագայթի վտանգավոր հատվածում (նկ. 1.17, ա). Նորմալ սթրեսներ I-beam հատվածի եզրին պատի մոտ: ճառագայթը ցույց է տրված նկ. 1.17, բ. 5. Որոշեք ճառագայթի ընտրված հատվածների կտրման ամենաբարձր լարումները: ա) ճառագայթի ուղղանկյուն հատվածը. բ) ճառագայթի շրջանաձև հատվածը. գ) ճառագայթի I հատվածը. I- ճառագայթի եզրին պատին պատի մոտ կտրող սթրեսներ վտանգավոր A հատվածում (աջ) (2-րդ կետում ). I-beam- ի վտանգավոր հատվածներում կտրող լարումների դիագրամը ներկայացված է Նկ. 1.17, գ. Beառագայթում ճառագայթման առավելագույն լարումները չեն գերազանցում թույլատրելի լարումները: Օրինակ 1.8 Որոշեք ճառագայթի վրա թույլատրելի բեռը (Նկար 1.18, ա), եթե 60 ՄՊա, տրված են խաչմերուկի չափերը (Նկար 1.19, ա): Կառուցեք նորմալ սթրեսների դիագրամ ճառագայթի վտանգավոր հատվածում `թույլատրելի բեռի դեպքում: Նկար 1.18 1. theառագայթների հենարանների ռեակցիաների որոշում: Համակարգի համաչափության պատճառով 2. Q եւ M գծապատկերների կառուցում բնորոշ հատվածների վրա: Arառագայթների բնորոշ հատվածներում կտրող ուժեր. Ճառագայթի Q դիագրամը ներկայացված է Նկ. 5.18, բ. Momentsառագայթների բնորոշ հատվածներում ճկման պահեր theառագայթների երկրորդ կեսի համար M օրդինատները գտնվում են համաչափության առանցքների երկայնքով: Mառագայթների համար M դիագրամը ներկայացված է Նկ. 1.18, բ. 3. հատվածի երկրաչափական բնութագրերը (նկ. 1.19): Մենք պատկերը բաժանում ենք երկու ամենապարզ տարրերի. I -beam - 1 և ուղղանկյուն - 2. Նկ. 1.19 I-beam No20 տեսականու համաձայն, մենք ունենք Ուղղանկյունի համար. Հատվածի տարածքի ստատիկ պահը հարաբերական z1 առանցքի հետ: Հեռավորությունը z1 առանցքից մինչև հատվածի ծանրության կենտրոն Բաժնի հարաբերական իներցիայի պահ ամբողջ հատվածի հիմնական կենտրոնական z առանցքին `զուգահեռ առանցքներին անցնելու բանաձևերի համաձայն. I վտանգավոր« ա »(նկ. 1.19) վտանգավոր I կետի (նկ. 1.18) նորմալ ճնշումների պայմաններում Թվային տվյալների փոխարինումից հետո 5. Վտանգավոր հատվածում թույլատրելի բեռի դեպքում «ա» և «բ» կետերի նորմալ լարվածությունները հավասար կլինեն. 1.19, բ.